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welche Gleichung nun ganz analog isl der in der ersten Hälf(e für 

 eine einzige Platte erhaltenen, und, wenn man ©-© in der Forma + j; 

 schreibt, worin a irgend eine ganze Zahl, 7] hingegen irgend einen 

 echten Bruch vorstellt, die nachstehende Form annimmt: 



. (l.c) A^ =3t* [cos-.^ + sin. 2cu, sin. •2(A-tüi)cos./', cos./j sin^.Tri;]. 



Macht man A = ^n, d. h. stellt man die beiden Polarisationsebenen des 

 Apparats unter einem halben rechten Winkel gegen einander, so wird 

 2(^-w^) = ^n-2w^, und in Folge 



sin.2(^-a>j)= cos. 2w, , weshalb die Gleichung (1. c) wird: 



(2. a) A* -4^51- (1 -|- sin. 4to, cos./', cos. /i sin*. n»/). 



Diese Gleichung liefert in allen jenen Ziffer XXXVn. besprochenen Fällen, 

 wo sehr nahe cos. /", cos./j = 1 ist, für A^ einen grössten Wcrth, 

 der sehr nahe 



(2. b) A'^ =mHi+s\n^.ntj) 



isl in allen den Stellungen der vereinigten Platten zwischen den beiden 

 Polarisationsebenen, wobei sin. 4w,=-}-l isl, also jedesmal da, wo w^ 

 einen derWerthe: ^n, ^n, ^n, *^ji annimmt; hingegen nimmt A^ einen 

 kleinsten Werth an, der sehr nahe 



(2. c) A^ = ^51^1 -sin*. 711?) 



ist bei allen den Stellungen der hier behandelten fest unter sich ver- 

 bundenen beiden Platten zwischen den zwei Polarisationsebenen, wobei 

 sin. 4«>j = -l ist, also jedesmal da, wo w^ einen der Werthe: |7t, |n, 

 V") '/jr erhält. Theilt man diesemnach von der vordem Polarisations- 

 ebene ausgehend das ganze Gesichtsfeld in acht gleiche Secloren und 

 zählt man die^e Sectoren von der genannten Polarisationsebene ab in 

 der positiven Richtung der Winkelebenen, so wird die in den vereinig- 

 ten Krystallplatten sich zeigende Figur am meisten Licht besitzen, wenn 



