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Wir erhallen auf diese Weise ein Maass für den absoluten Glanz 

 eines Gegenstandes, er mag nun keinen scheinbaren Durchmesser haben, 

 wie z. B. die Sterne, oder einen merklichen Durchmesser besitzen, wie 

 z. B. die Sonne, Kerzen oder Gasflammen oder auch beleuchtete 

 Flächen. 



Es kömmt jedoch viel häufiger bei photometrischen Aufgaben eine 

 andere Frage zu erörtern, nämlich: Wie verhält sich die scheinbare Hellig- 

 keit eines leuchtenden Objects zu einer andern, das ist: wie viel Licht 

 von gewisser Intensität sendet ein leuchtender Körper im Vergleiche mit 

 einem andern leuchtenden Körper von verschiedener Area und Entfern- 

 ung in unser Auge? Nun die scheinbare Helligkeit eines Gegenstandes 

 ist nach Herschel*) der Quotient der absoluten Helligkeit, dividirt durch 

 das Quadrat seiner Entfernung vom Auge. 



,ii,iPie absolute Helligkeit aber eines Gegenstandes ist bekanntlich 

 gleich dem Produlitc aus dem absoluten Glänze und der Area des 

 Gegenstandes. 



Bezeichnen wir demnach, wie vorher, die grösste relative'Länge der 

 Feder mit L, die kleine mit 1, 



den der grösstcn Federlänge entsprechenden Durchmesser des Objekts 

 oder auch unserer Schirme mit /l, den der kleinen Federlänge ent- 

 sprechenden Durchmesser des Objekts mit ä; die dem Buchslaben J 

 entsprechende Distanz des Objekts vom Auge, oder in unserer 3Iaschine 

 die Länge der Ocularröhre mit A und die dem S entsprechende Distanz 

 des Objekts mit ^, so verwandelt sich unsere oben angegebene einfache 



zweite Formel — in j^jiji' 



*) J. F. W. Herschel on light. 34. m; ii>^ niirn- -u 



