er 
mit dem Abstand des Pols von der Tangente der Bahn 
verkehrt proportional. Die Bahn ist gegen den Pol zu 
hohl, so lange Anziehung, erhaben, so lange Abstos- 
sung stattfindet, endlich gerade, wenn die Kraft aufge- 
hört hat. 
Für den Fall, wo die Bahn eine Ellipse ist, wollen 
wir jetzt die Beschleunigung w berechnen. Es sei F 
(Fig. 10) derjenige Brennpunkt, um den der Leitstrahl 
FP=r in gleichen Zeiten gleiche Sectoren durchläuft, 
PN die Normale, also FPN =3; PT=v, PT!=v’‘ die 
zu Anfang und Ende des Zeitelements 7 statthabenden 
Geschwindigkeiten, also 2 TPT!=% der Üontingenz- 
winkel, TT! = wr parallel mit dem Leitstrahl PF. Man 
verlängere PT! nach L und ziehe TL senkrecht auf PT, 
also mit der Normale parallel. Im A TLT! ist dann 
/.T=38, und ZL darf als Rechter betrachtet werden. 
Folglich ist TL = (eos $) wr; aber zugleich darf TL als 
Kreisbogen betrachtet werden, der aus dem Centrum P 
mit dem Radius v beschrieben ist; also ist TL=vy, und 
(cos®) wr=vg. Nun war aber = (cos) —R- => 
av Ä ‚v? 
(cos 5) TR’ also ist (cos $) wr = (cos 3) — r, und 
: ee av? 
wenn man mit (cos $)r dividirt, w= zes Ferner war 
Iso y2 & & a0? 1 
— — also ?= ———,w= —. —* 
= (cos) r’ 3 (cos I)?r? ’ r? (cos®)?rR 
; aU? 
Da nun (cos ®)’rR = b? war, so haben wir w= Im?’ 
d. h. die Beschleunigung ist mit dem Quadrat des Leit- 
strahls verkehrt proportional. Setzt man r’w=M, so 
ist M constant und darf als die Zahl betrachtet werden, 
welche die Masse des in F befindlichen anziehenden 
