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3) sin (13 - c' — i) = - -^, cos (13 - a) 



wo c' und M' dieselbe Bedeutung wie oben für die um* 

 magnetisirte Nadel haben. 



Endlich wird die getheilte Seite des Kreises wieder 

 nach Osten gewendet. Für diese letzte Ablesung gilt 

 die Gleichung: 



4) sin (i^ + c' — i) = — -g-,cos (i4 + a) 



Führt man die Ummagnetisirung immer mit den- 

 selben Magnetstäben aus, so werden die magnetischen 

 Momente M und M', wie man sich durch Ablenkungs- 

 beobachtungen überzeugen kann, so wenig verschieden, 

 dass wir M = M' setzen können. Sind nun auch wie 

 gewöhnlich die Grössen c und c' klein und ist der 

 Schwerpunkt nahe an der Drehungsaxe gelegen, so wer- 

 den die Winkel (ii — i H- c) etc. so klein, dass man für 

 die sin. die Bogen setzen kann. Die 4 obigen Glei- 

 chungen nehmen dann die einfache Form an: 

 1*1 + c — i = C. cos (ij -f a), 

 i2 — c — i = C. cos (ij -j- a), 

 ig — c' — i = — C. cos (ig — a), 

 i^ 4- c' — i = — C, cos ({4 + a), 



wo C = ^ gesetzt worden ist. 



Die Addition dieser 4 Gleichungen ergibt: 

 . _ ii + i2±i3 + i* ^ C psin. a (sin. i, - sin. i, + sin. i, 



^— cos ij — cos ij 



Nun ist das Gewicht unseres Instrumentes a=30000°'e' ; 



also wenn wir die Entfernung des Schwerpunktes von 



der Drehungsaxe sogar gleich Vs"^ annehmen, die 



Grösse Q oben = 10,000, Femer ergab sich durch 



