Der betrachtete Streifen wird von den Kugeln ao 

 bo . . . fo berührt, nachher kommen die Kugeln bi c^ » . . 

 gl, dann Cj da . . . hj zur Berührung, in der Windrich- 

 tung C2 bi ao vorschreitend. In der Windrichtung sind 

 die Distanzen zweier benachbarten Centra wie b^ und Cj 

 gleich 2q, in der Richtung parallel dem Streifen aber, 

 wie für b^ und Ci, ist diese Distanz gleich 2p. 



Drei Punkte, wie ao bo bj , bilden ein gleichschenk- 

 liges, in bo rechtwinkliges Dreieck, dessen Hypothenuse 

 also = 2q, dessen Katheten = 2 p sind. Es ist dem- 

 nach q = p J'^2, Diese Punkte werden durch 3 Systeme 

 paralleler Geraden mit einander verbunden: 1^. diejenigen 

 parallel der Windrichtung, 2*^. diejenigen parallel dem 

 Streifen (sie werden durch alphabetisch geordnete, mit 

 gleichem Index versehene Buchstaben bezeichnet); 

 3^. diejenigen normal zum Streifen (sie werden durch 

 gleiche Buchstaben mit aufsteigendem Index bezeichnet). 



Man kann den Kugeln den Radius p zuschreiben, 

 um den die Centra ao bo . . . fo von dem Streifen entfernt 

 sind. — Diese Kugein haben nun die constante Ge- 

 schwindigkeit V, bis sie zur Berührung mit dem Streifen 

 kommen. Hier zerlegt sich v in eine Geschwindigkeit 

 v', welche dem Streifen parallel, und eine Geschwindig- 

 keit v", welche normal zum Streifen gerichtet ist. Wenn, 

 wie hier angenommen, der Winkel zwischen den Rich- 

 tungen von V und v' gleich 45^ ist, so hat man v" == v' 

 und v' = v rV2- 



Wenn man die geringe Elasticität der Luftkugeln 

 vernachlässigt, so wird die Geschwindigkeit v" durch den 

 Widerstand des Streifens zerstört, und daher die Kugel 

 mit der Geschwindigkeit v' in der Richtung des Streifens 

 von NO nach SW fortbewegt. So wird z. B. die Kugel 

 gl, nach fo gelangt, ihren Weg nach Co in derselben Zeit 

 zurücklegen, in der sie von gi nach fß gelangte. 



