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IL Die durchlochte Scheibe. 



9. Wir werden annehmen, dass das Loch auf der 

 rechten Seite der Scheibe E. angebracht sei ; ihre Fläche 

 f ist daher kleiner als diejenige, F, der linken Seite L. 

 Wir unterscheiden auch hier die Stellungen: A in der 

 Richtung des Windes, B senkrecht darauf (R, nach W 

 gekehrt), die Stellung C von NO nach SW gerichtet (R 

 nach SW gekehrt), und ausserdem: die Stellung D, in der 

 R nach NW, also L nach SO gekehrt ist. 



Die Momente +1' und — r' der Drucke der ruhigen 

 Luft auf die Vorderseiten von L und R sind hier nicht mehr 

 einander gleich, aber ihre Differenz ist gleich und ent- 

 gegengesetzt derjenigen der Momente — 1' und +r' der 

 Drucke der ruhigen Luft auf die Hinterseiten von L und R. 



Dagegen erzeugt die durch das Loch in R durch- 

 streichende Luft eine Verminderung, — q\ des Druck- 

 moments, + r', auf die Hinterseite von R durch die be- 

 kannte ansaugende Wirkung des Luftstromes. Das Mo- 

 ment — ()' wird ein Maximum — (>'„ für die Stellung B, 

 für welche der Winkel g?^=o, den die Normale zur Schei- 

 benfläche mit der Windrichtung bildet. 



Die Momente -fl und — r, welche die Drucke auf 

 die Vorderflächen L und R erzeugen, die herrühren von 

 der Aufnahme der Geschwindigkeits-Componente v", sind 

 den Flächen F und f und dieser Geschwindigkeit pro- 

 portional, für welche allgemein: v" = v Cos^ gilt. 



Man hat demnach +1 = +k v F Cos^ und — r =z 

 — k vf CoS(^. Setzt man nun k v(F — f) r=m, so wird die 

 Summe dieser 2 Momente 1 — r =: m Cos^. Sie wird ein 

 Maximum und gleich m für die Stellung B, wo ^ = o ist. 



Die Momente — l und 4- q, welche von der Vermin- 

 derung des Druckes herrühren, die die Bewegung der 

 Luft längs der Fläche der Scheibenhäiften erzeugt, sollen, 



