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Strahls dar, d. h. die Geschwindigkeit, mit welcher ein 

 unter dem Einflüsse dieses Strahls schwingendes Aether- 

 theilchen die Gleichgewichtslage passirt; dann erhalten 

 wir die Vibrationsintensitäten der beiden Strahlen im Kry- 

 stall, indem wir die Strecke oP = a auf GG und G'G' 

 projiciren. Bezeichnen wir dann den Winkel, den die 

 beiden Richtungen PP und GG mit einander bilden, mit 

 <f>, so haben wir 



po = a . cos <p ; qo = a sin cp. 



Mit diesen Vibrationsintensitäten treten die beiden 

 Strahlen aus dem Krystall. Da aber die Elastizität des 

 Aethers im Blättchen nach der Richtung G G eine andere 

 ist, als nach der Richtung G' G', so pflanzen sich auch die 

 beiden Strahlen im Krystall mit ungleicher Geschwindig- 

 keit fort und es wird ein Strahl dem andern um eine be- 

 stimmte Strecke voraneilen. Nach dem Austritt aus dem 

 Blättchen werden die beiden Strahlen einen absoluten 

 Gangunterschied /. oder einen in Wellenlängen ausge- 



drückten Gangunterschied — haben, wenn wir mit l die 



A. 



Wellenlänge des einfallenden Lichtes bezeichnen. 



Die beiden bei o austretenden Strahlen können nicht 

 interferiren, weil ihre Schwingungsebenen rechtwinklig zu 

 einander stehen, die Interferenz wird aber zu Stande 

 kommen, wenn die Schwingungen der austretenden Strahlen 

 auf die Schwingungsebene des Analysators reduzirt werden. 



AA sei die Schwingungsebene des Analysators. Sie 

 bilde mit der Schwingungsebene P P des Polarisators den 

 Winkel \p. Die Projektionen mo und no von po und qo 

 stellen die Vibrationsintensitäten der beiden Strahlen nach 

 der Reduktion auf die Schwingungsebene A A des Analy- 

 sators dar und wir haben offenbar 



