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mo — po . cos («/>— #0 = acos cp . cos (^ — cp) 

 no = — qo . sin (i/>— cp) = — a sin #> . sin (i/> — #>) 

 und zwar ist no negativ zu nehmen, weil es der als po- 

 sitiv angenommenen Richtung om entgegengesetzt ist. 



Diese beiden Componenten mo und no kommen nun 

 zusammen zur Interferenz. Wir kennen die Vibrations- 

 intensitäten der beiden interferirenden Strahlen, die des 

 einen ist = a cos cp cos ($ — #), diejenige des andern = 

 — a sin cp sin ($—$) ; ihr Gangunterschied beträgt, wie wir 



gesehen haben, -r- Wellenlängen. Aus diesen Daten lässt 

 /. 



sich leicht die Vibrationsintensität des aus den beiden 

 Strahlkomponenten resultirenden Strahls berechnen. Es 

 ist nämlich nach einer bekannten Formel der mathema- 

 tischen Optik 



V = j/u 2 + v 2 + 2 u • v • cos 2 7i .w 



wo u und v die Vibrationsintensitäten zweier interferi- 

 render Strahlen, w ihren in Wellenlängen ausgedrückten 

 Gangunterschied, V die Vibrationsintensität des resulti- 

 renden Strahls bedeutet. Unter Anwendung dieser Formel 

 erhalten wir für unsern Fall 



V = V l_a 2 cos 2 cp cos 2 (*/>— -#) + a 2 sin 2 cp sin 2 (i/>— cp) 



— 2a*cos#cos (V>— <p) sin cp sin (\p — #) cos 2^-— 



Die Lichtintensität J ist bekanntlich proportional dem 

 Quadrate der Vibrationsintensität V, kann also einfach 

 = V 2 gesetzt werden. Es ist somit 



j = a 8 |cosVcos 2 (0— cp) ■+- sinVsin 2 (i/>— cp) 



— 2cos cp cos (ip—cp) sin cp sin {ip—cp) cos 2 ar-r- 



