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cos 2 gp 1— sin 2 (i/>— •#) + sin 2 <? sin 2 (x/>— <y-) 

 2 



sin2<ysin2 (i/>— #>) cos 2^ ?-- 



J = a 2 cos 2 r/i — cos 2 </> sin 2 (\p — <-/>) 



^ sin 2 ^ sin 2 (i/>— <y) cos 2 ^ -^ 



Alle Erscheinungen, welche an dünnen Gypsblättchen 

 im polarisirten Lichte auftreten, lassen sich aus dieser 

 Formel ableiten. Man muss dieselbe nur gehörig unter- 

 suchen und die in mathematischer Form gewonnenen Re- 

 sultate richtig interpretiren, um die bei allen denkbaren 

 Stellungen des Analysators und des Gypsblättchens sich 

 zeigenden Erscheinungen vollständig zu erklären. 



Die Formel enthält 4 Variable 



gp, d. h. die Stellung des Gypsblättchens, 



\p oder die Stellung des Analysators, 



x eine Grösse, die, wie wir später sehen werden, haupt- 

 sächlich von der Dicke des Blättchens abhängt; 

 endlich 



X, d. h. die Farbe des einfallenden Lichts. 



In Bezug auf diese 4 Variablen lassen sich verschie- 

 dene Fälle unterscheiden : 



1. t/>, x, l seien konstant, <-/> variabel, d. h. das Gyps- 

 blättchen werde gedreht. Wir fragen uns, welche Lage 

 wir dem Gypsblättchen geben müssen, damit es in seiner 

 grössten oder kleinsten Helligkeit erscheint. Der erste 

 Differentialquotient des Ausdruckes für J in Beziehung 

 auf cp liefert uns, wenn wir ihn = o setzen, diejenigen 

 Werthe von #, für welche wir entweder ein Maximum 

 oder ein Minimum von Helligkeit haben. Welches von 



Bern. Mittheil. 1884. Nr. 1111. 



