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Berücksichtigt man, dass 2ti — ^-r = xn ist, so er- 

 gibt sich der zweite Differentialquotient 



r 2a 2 .^(n-n') 2 • • »/ , n 



J d = r^ sin 2<y sin 2(i/> — cf) cos r^ 



Das Vorzeichen von J d hängt ab vom Faktor 



sin 2cp sin 2(i/>— gp) und von r. 

 Ist sin 2<?> sin 2(i/>— <y) positiv (was z. ß. bei gekreuzten 

 Polarisatoren der Fall ist), so hat man 



1 l 3 l 5 l 



2 n— n" 2 n n" 2 n— n' 

 l 21 3X 



Maxima für d = 



Minima für d = 



n— n' n— n" n— n 



Umgekehrt wird das Verhältniss, wenn 

 sin 2cp sin 2(>— cp) negativ ist (bei parallelen Polarisatoren). 



Dreht man den Analysator um 90°, so ändert der 

 Faktor sin 2cp sin 2(\p— </>) sein Vorzeichen und wir haben 

 dann Maxima für dieselben Dicken, für welche wir früher 

 Minima hatten, und umgekehrt. 



Die Brechungsexponenten n und n' sind ausser von 

 der Beschaffenheit des Krystalls nur noch abhängig von X, 

 von der Farbe des Lichts. Die obigen Werthe von d sind 

 also nur Funktionen von l. 



4. Es bliebe nun schliesslich noch übrig, zu unter- 

 suchen, welche Farbe bei einer bestimmten Stellung des 

 Gypsblättchens und des Analysators und bei gegebener 

 Dicke des Blättchens im Maxiraum oder Minimum von 

 Helligkeit auftritt. Zu diesem Zwecke sollte man die In- 

 tensität J nach l differenziren. Diese Differentiation ist 

 jedoch nur ausführbar, wenn man n und n' als Funktionen 

 von l kennt. Da jedoch eine mathematische Beziehung 



