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Wenn die Dicke des Blättchens ein ungerades Viel- 

 faches von — • — '—. ist und wenn wir dem Blättchen 

 2 n— n' 



eine solche Stellung geben, dass eine seiner Schwingungs- 

 richtungen parallel oder rechtwinklig zur Halbirungslinie 

 des Winkels ■</> ist, so erscheint die betreffende Farbe von 

 der Wellenlänge l im Maximum der Intensität. Dieses 

 Maximum selbst finden wir, wenn wir in der Hauptformel 



YIti \b r 't 



für J — -f — statt <p und -^ • , statt d einsetzen, 



2 2 2 n — n' ' 



wo r eine ungerade Zahl bedeutet. Man gelangt dann 

 nach mehreren Reduktionen zu dem merkwürdigen Resul- 

 tate, dass J = a 2 ist, also ganz unabhängig von der 

 Stellung des Analysators. Wenn man nur dem Gypsblätt- 

 chen eine solche Lage gibt, dass eine seiner Schwingungs- 

 richtungen parallel oder rechtwinklig zur Halbirungslinie 

 von \p ist, so wird stets, wenn die Dicke des Blättchens 



ein ungerades Vielfaches von — • ; ist, die betreffende 



° 2 n— n' 



Farbe in der grössten Intensität a 2 , welche überhaupt 

 möglich ist, auftreten. 



Auf ganz ähnliche Weise gelangt man zu dem Resul- 

 tate, dass, wenn eine der Schwingungsrichtungen im Blätt- 

 chen einen Winkel von 45° mit der Halbirungslinie von \p 

 macht, und wenn die übrigen Bedingungen dieselben sind, 

 wie oben, die betreffende Farbe die Intensität hat, d. h. 

 vollständig fehlt. 



