41] DER HeRTZ'sCHEX FXEKTRISCHEN ScHWIXGUXCtEN. 4 



aus unserer Hj'pothese der Partialentladungen durch die in 3. er- 

 wähnte Yeränderhchkeit der Schwingungsdauer der einzehien auf 

 einander folgenden zu einer Gesammtentladung gehörenden Partial- 

 entladungen erklären möchte, der zu Folge sich Wellen von etwas 

 ungleicher Wellenlänge übereinander lagern. 



5. In anderer Beziehung will mir aber — ungeachtet der ver- 

 schiedenen Ansichten über die Natur der HERTz'schen elektrischen 

 Schwingungen im primären Leiter — die Schlussweise des Herrn 

 Hertz bei der Diskussion der Lage der Knoten und Bäuche der 

 im Lufträume beobachteten stehenden Wellen nicht recht einleuchten. 

 In seiner Arbeit: „Ueber elektrodynamische Wellen im Lufträume 

 imd deren Reflexion"^ schreibt Herr Hertz nämhch auf p. 614 

 über die Lage der Knoten bei einer reflektirenden Metallwand: 

 „Wäre die Wand vollkommen leitend, so müsste sich in ihrer Fläche 

 selber ein Knotenpunkt ausbilden. Denn im Innern und an der 

 Grenze eines vollkommenen Leiters kann die elektrische Kraft stets 

 nur verschwindend klein sein. Nun kann unsere Wand nicht als 

 vollkommen leitend gelten. Denn zum Theil ist sie nicht einmal 

 metallisch, und so weit sie metallisch ist, ist sie nicht sehr aus- 

 gedehnt" u. s. w. Darnach glaubt also wohl Herr Hertz, dass bei 

 einer vollkommen leitenden, möglicher Weise auch bei einer ganz 

 metallischen reflektirenden Wand von unendlicher Grösse der Knoten 

 in der Wand liegen müsste. Diese Annahme scheint mir aber nicht 

 stichhaltig. Denn durch die an der Wand ankommenden Schwin- 

 gungen elektrischer Kraft e^ werden in der Wand selbst elektrische 

 Schwingungen, Ströme / gleicher Periode, inducirt, und von diesen 

 gehen diejenigen sekundären Schwingungen elektrischer Kräfte €-2 aus, 

 welche sich mit jenen ankommenden elektrischen Kräften e^ zu 

 stehenden Wellen vor der Wand zusammensetzen. Damit sich nun 

 in der Wand selbst ein Knoten ausbilde, müsste durch diesen Ee- 

 flexionsvorgang die Phase der Schwingungen der elektrischen Kraft 

 um eine halbe Wellenlänge geändert werden, was wohl im All- 

 gemeinen nicht der Fall ist. Denn es würde die Phase der in der 

 Wand induzirten elektrischen Schwingungen, der Ströme /, unter An- 

 nahme der Anwendbarkeit des OnM'schen Gesetzes, gleich der Phase 

 der induzirenden eben aus dem Dielektricum in die Wand ein- 

 tretenden Schwingungen elektrischer Kraft sein. Die von jenen 

 elektrischen Schwingungen (/) ausgehenden sekundären elektrischen 



1 Hertz, Wied. Ann. 34, p. 609. 1888. 



