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und Pj dieser Theile ist die von der Nadel herrührende 

 Kraft gleich gross; wenn nun die Intensität der Magneti- 

 sirung nur von der magnetisirenden Kraft abhinge, so 

 wäre die Scheibe - — abgesehen von permanentem Magne- 

 tismus, welchen wir bezüglich der Dämpfung ausser Acht 

 lassen können — zu beiden Seiten von sn gleich magneti- 

 siit und die Wirkung des inducirten Magnetismus auf 

 die Nadel würde Null sein. Nun ist aber, wenn die 

 Nadel in der Richtung des Pfeils sich bewegt, in einem 

 Punkte Po die magnetisircnde Kraft im Zunehmen , in 

 Pi im Abnehmen begriffen ; daher wird P, stärker 

 magnetisirt sein als P... und die Wirkungen von Pi und 

 P> werden sich 7ai einem Drehungsmoment zusammen- 

 setzen, welches der Bewegung der Nadel entgegengerichtet 

 ist. Bewegt sich die Nadel in der entgegengesetzten 

 Richtung, so ist Po stärker magnetisirt als Pi, woraus 

 wieder ein der Bewegung der Nadel entgegengesetztes 

 Drehungsmoment entspringt; es wird daher von der 

 Wirkung der beiden Punkte Pi und Po in jedem Mo- 

 ment eine Arbeit herrühren, welche von der schwingen- 

 den Nadel aufgewendet wird auf Kosten der Energie 

 ihrer Schwingung. 



Diese Betrachtungen sind nur hinreichend , wenn 

 die Punkte Pi und Po ausserhalb des von der Projection 

 sn bestrichenen Raumes und hinreichend fern von dem- 

 selben liegen. Aber ohne auf eine genauere Analyse 

 des Vorgangs einzugehen , können wir einen Versuch 

 anstellen, welcher zwischen der Po isson 'sehen und 

 der hier gegebenen Theorie der Dämpfung entscheidet. 

 Man hänge die Nadel bifilar auf, so dass die Gleich- 

 gewichtslage in Folge der bifilaren Aufhängung zusam- 

 menfällt mit der Gleichgewichtslage in Folge des Erd- 

 magnetismus, führe die Nadel durch Drehen der oberen 



