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was mit aller Sicherheit zeigt, dass es sich hier 

 nicht um Indivi diiiimsgrenze n im Sinne 

 Mallard 's handeln kann. Uebt man nämlich mit- 

 telst einer kleinen Presse mit ebenem Rahmen auf zwei 

 gegenüljerliegende senkrecht zur Plattenebene angeschliffene 

 Seitenflächen des Krystalls einen massigen Druck aus, 

 so tritt eine bedeutende Verschiebung der 

 Streifen ein. Sie treten in der Richtung senkrecht 

 auf den Druck auseinander und die bisher schwarze 

 Mitte der Platte wird hell. Es entsteht die Figur 2. *) 



Da bei dem angewandten schwachen Druck die 

 Deforniirung der Platte unmerklich , dagegen die Ver- 

 schiebung der scliwarzen Streifen eine relativ sehr 

 beteutende ist, so ergiebt sich hieraus, dass letztere 

 nicht etwa die Deformirung der Platte zur Anschauung 

 bringt. Die starke Bewegung der Banden bei dem 

 Anziehen der l'resse beweist, dass sie keine an den 

 Ort gebundene Zwillingsgrenzen sein können, sondern 

 anders gedeutet werden müssen und zwar entspricht deren 

 Verhalten in der comprimirten , sowohl wie in der 

 unveränderten Platte der von mir für die optischen 

 Anomalien vertretenen Ansicht des Vorhandenseins 

 von Spannungen im Inneren der Krystalle. 



Die fraglichen schwarzen Streifen entsprechen dann 

 den dunkeln Banden, welche wir in einer an zwei gegen- 

 überliegenden Punkten comprimirten Grlasplatte in 

 parallelem polarisirten Licht auftreten sehen. Diese 

 dunkeln Banden setzen sich aus allen denjenigen Theilen 

 der durch den Druck doppeltbrechend, gewordenen Glas- 

 platte zusammen, deren Schwingungsrichtungen in der 



') Die Pfeile deuten die Druckrichtung an, die Schwingungs- 

 riclitungen der Nicola für alle Figuren liegen parallel den Diago- 

 nalen der Fig. 4. 



