Am Ende des Kreisprocesses ist der inducirte Mag- 

 netismus des Drahtes derselbe wie im Anfang, ebenso 

 die Lage der permanenten Magnete. Da nun bei dem 

 Process die als permanent vorausgesetzten Magnete keine 

 Aenderung ihres magnetischen Zustandes erlitten haben, 

 so kann das Aequivalent für die aufgewendete Arbeit A 

 nur in dem Draht gesuciit weiden und da nach unsern 

 bisherigen Erfahrungen andere Wirkungen ausgeschlossen 

 sind, so muss das Arbeitsäquivalent im Draht in Form 

 von Wtärme auftreten. 



Stellt man sich anderseits vor, dass die permanenten 

 Magnete passend aufgehängt und in Schwingung ver- 

 setzt seien, so dass der Winkel « beim Schwingen wächst 

 und abnimmt — denken wir dabei Einfachheit halber 

 an nur einen schwingenden Magneten — so wird in 

 Folge der Wirkung des Drahtes auf den schwingenden 

 Magneten von diesem Arbeit aufgewendet werden, nach 

 Maassgabe deren die Energie der Schwingungen abnehmen 

 muss; es wird eine dämpfende Wiikung von dem Draht 

 auf den schwingenden Magneten ausgeübt werden. 



Man wird dieses Eesultat dahin verallgemeinern 

 können, dass jedesmal, wenn permanente Magnete in der 

 Wirkungssphäre von Eisenmassen Schwingungen aus- 

 führen, in Folge der Coercitivkraft ein Verlust der Energie 

 dieser Schwingungen eintreten muss auf Kosten von 

 Wärme, welche in den Eisenmassen entwickelt wird. 



§ 3. 



Nachdem im Vorhergehenden die Bedeutung der 

 besprochenen Wirkung der Coercitivkraft dargelegt ist, 

 wird es gut sein, ehe wir den Zusammenhang dieser 

 Wirkung mit andern Thatsachen näher betrachten, einige 

 Messungen über diese Wirkung mitzutheilen , da solche 

 Messungen, so viel ich weiss, bisher nicht vorhanden sind. 



