geleistet worden, wo m^, m^ , m^, die Componeuten des 

 magnetischen Moments nach den Coordinatenaxen sind. 

 Das Magnetfeld rühre nämlich her von permanenten 

 Magneten, deren Potential V sei. Ist dr ein Volum- 

 element des Stabes, a, (i^ y die Componenten der Mag- 

 netisirung desselben, dW das Potential der permanenten 

 Magnete in Bezug auf dr, so ist 



3,^, ^ / dV , dV , dV\ 



=: — d T (« X + /:? Y 1- r Z). 



Daraus folgt, dass wenn die permanenten Magnete 

 von einer Anfangslage aus durch eine Reihe von Lagen 

 hindurch in die Anfangslage zurückgeführt werden, an 

 dem Volumelement d r die Arbeit 



d A = — r (a d X -f ß d Y I- r d Z) d r 



und an dem ganzen Stab die Arbeit 



A = — J* (m, d X + m, d Y + m, d Z) (2) 



geleitet worden ist. 



Aus Gleichung (2) folgt, dass die Gleichung (1) 

 für einen Stab von endlicher Dicke gilt, wenn man 

 unter m die Componente des magnetischen Moments 

 nach der Richtung der magnetisirenden Kraft, d. i. in 

 jenem Fall nach der Richtung der Stabaxe versteht. 



§ 2. 



Nehmen wir nun an, dass die permanenten Magnete, 

 von denen das Feld herrührt, einen Kreisprocess von 

 Lagenänderungen durchmachen ; um bestimmte Vorstel- 

 lungen zu haben, wollen wir den vorhin speciell behan- 

 delten Fall der Fig. 2 ins Auge fassen. 



