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Bei denjenigen Alaunkrystallen dagegen , bei denen die 

 kleinere Elasticität senkrecht zu den Randkanten steht, 

 bewirkt ein auf letztere ausgeübter Druck eine Bewegung 

 der Streifen im entgegengesetzt e n Sinne und erzeugt 

 die Figur 3. 



Macht man an diesen letzteren Krystallen den Versuch 

 bei eingeschaltetem (lypsplättcheuj so sieht man aus der 

 Farben Veränderung der beiden Sectoren, auf deren Rand- 

 kanten der Druck ausgeübt wird, dass sich hierbei das 

 Verhältniss der beiden parallel und senkrecht den Rand- 

 kanten liegenden Elasticitätsaxen umkehrt. Der natürliche 

 Krystall erscheint in jedem optischen Felde senkrecht zu 

 der betreffenden Randkante gespannt, besitzt also in 

 dieser Richtung die kleinere Elasticität. Uebt man in 

 derselben einen Druck aus, so wird die optische Elasticität 

 in diesem Sinne zunehmen und sich derjenigen parallel 

 der Randkanten nähern. Man kann auf diese Weise beide 

 Elasticitätsaxen einander gleich machen und die Doppel- 

 brechung der zwei gegenüberliegenden Sectoren aufheben. 

 Verstärkt man den Druck noch weiter, so liegt nun, 

 umgekehrt wie zu x\nfang, die kleinere Elasticität parallel 

 den Randkanten '). 



Wendet man ein (i\'psplättclien vom Roth der ersten 

 Ordnung an, dessen kleinere Elasticitätsaxe parallel der 

 Druckrichtung gestellt wird, so fällt das bei diesen 

 Krystallen in den beiden in Frage kommenden Sectoren 

 auftretende Blau durch das Roth des Gypses in Gelb. 



Analog wie die sechsgetheilten oktaedrischen ver- 



,j ,.*). Der Versuch wurde zuerst von E. Keusch gemacht (Pogg. 

 Ann. 132, p. G18) an hexaS irischen Platten eines aus Kali- uml 

 Ammoniak-Tonerde Alaun gemischten Krystalls mit regelmässiger 

 Viertheilung und von mir (1. c. p. 73j mit dem gleiclien Resultate 

 an hexaedrischen Platten von Amoniak-Eisen-Alaun mit unregel- 

 mässiger Zeichnung wiederholt, 



