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daher ^^//. 



P 

 wenn p den Druck des Oases bedeutet. Daraus ergiebt 



sich, dass der Modul der Relaxationszeit T bei constauter 

 Temperatur der mittleren Weglänge proportional ist. 



Nehmen wir nun in erster Annäherung den letztern 

 Satz auch dann noch als richtig an , wenn das Volumen 

 der Moleküle und die Kräfte, welche sie aufeinander aus- 

 üben , berücksichtigt werden , so können wir für diesen 

 Fall einen theoretischen Werth des Reibungscoefficienten 

 fi aufstellen, in welchem nur K unbekannt bleibt. 



Bezeichnen wir nämlich für die Temperatur t durch 



1 die mittlere Weglänge, 



T den Modul der Relaxationszeit, 



N die Anzahl der Moleküle in der Raumeinheit, 



S die Dichtigkeit, 



fi, den Reibungscoefficienten 

 für den Druck p , durch diesell)en mit dem Index Null 

 versehenen Buchstaben dieselben Grössen für den Druck 

 P einer Atmosphäre; durch v das Volum einer Gasmasse 

 beim Druck p, durch b das 4fache des von den Mole- 

 külen dieser Masse wirklich eingenommenen Raumes 

 (van derWaals), indem in beiden Fällen als Einheit 

 des Volumens das Volumen dieser Gasraasse bei 0" und 

 dem Druck P gilt ; sei endlich J die normale Dichte des 

 Gases, so hat man 



T=-To., (10) 



nach der gemachten Voraussetzung, 



1 

 nach van der Waals, 



> = V|».^ (n) 



V 



2h. 



Daraus, indem J , N s 



V = — und ^:^ = — . 

 s No So' 



