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sehen Zustandes in den Eisenmassen selbst inducirt. Den 

 wirklichen zeitlichen Verlauf des Magnetisnms bei einer plötz- 

 lichen Veränderung der äussern magnetischen Vertheilung 

 (oder der plötzlichen Unterbrechung eines magnetisirenden 

 Stromes) kann man durch die Gleichung wiedergeben. 



— at 

 m = xüo -]- (nii — 1112) e ' 



d. h. der Magnetismus geht ans dem Werthe nii in den 

 Werth mo nicht momentan sondern entsprechend einer Ex- 

 ponential-Curve über. Im einzelnen Falle würde es sich 

 darum handeln, den Werth der Constante « zu finden. Es 

 ist auch bekannt, dass diese bei soliden Eisenkernen klein, 

 bei Bündeln dünnster isolirter Drähte dagegen sehr gross 

 wird. Um eine Vorstellung von dem Werthe derselben bei 

 dem angewandten Bündel zu bekommen, verfuhr ich folgen- 

 dermassen. Ein nnd derselbe Strom wurde durch die pri- 

 mären Spiralen zweier Inductionsapparate (Schlitten) ge- 

 schickt; die sekundären Rollen wurden unter Einschaltung 

 einer (auf die grösste Empfindlichkeit eingerichteten) 

 Bussole so zu einem Kreise verbunden, dass die Induc- 

 tionsschläge bei Veränderungen des gemeinsamen primären 

 Stromes sich entgegengesetzt liefen. Es wurden nun in 

 die eine Rolle eine Anzahl Bündel von demselben Blumen- 

 draht gelegt, in die andere dagegen keine, und sodann 

 durch Verschiebung der einen Schlittenrolle es dahin ge- 

 bracht, dass bei Stromöffnung und Schliessung die Bussole 

 keine Ausschläge gab. In diesem Falle ist der Integral- 

 werth der sämmtlichen im sekundären Kreise inducirten 

 elektromotorischen Kräfte = ; er setzt sich aber zusam- 

 men aus 3 Stücken, nämlich aus denjenigen beiden, welche 

 durch das Verschwinden des Stromes in den beiden primären 

 Rollen repräsentirt werden, und aus demjenigen, welches dem 

 verschwindenden Magnetisnms in der Einlage der einen 



