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oscillirende ist, bei den 3 folgenden Temperaturen eine 



aperiodische. 



Bei lOa^^S ist der Widerstand der Glasmasse so 



gross, dass das Potential der Leitung auf sich selbst den 



Verlauf der Ströme nicht mehr merklich bceinflusst; hier 



ist die Intensität i des Entladungsstromes 



al 1 



i:=Q.«,e , wo «=^7^^ — = 18,9 in diesem Fall. 



ÜW 



Integrirt man nun die (Jalvanometcrglcichung 



df^ ' dt ^ ' c 



wo n die Schwingungszahl in der Zeit 2 - der ungedämpf- 

 ten Galvanometernadel, '^ die Galvanometerablenknng in 

 reducirten Skalentheilen bedeutet, entwickelt das Integral 



unter der Voraussetzung, dass — und sehr klein gegen 

 ° « « 



1 sind und bleibt bei Grössen 2ter Ordnung stehen, so 



findet man, dass Q, nach Gleichung (1) berechnet werden 



kann, wenn man für a setzt 



ao=^a(l-[-V.^) 



Hier bedeutet also ao den Ausschlag, welchen man 

 bei verschwindender Dauer des Entlad ungsstromcs erhal- 

 ten würde. Für das benutzte Galvanometer ist n := 2 "05; 



7-2-7, in unserem Eall 0,0056: durch die endliche Dauer 



des Stromes würde a um 0,3 Einheiten verkleinert, wäh- 

 rend der Versuch eine Verkleinerung um 4,5 Einheiten 

 ergab. 



Es folgt hieraus, dass entweder mit sinkender Tem- 

 peratur die Capacität sich ändert, oder dass der Wider- 

 stand des (Jlases nicht so in Rechnung gezogen werden 



