]^4 Zehnder: [14 



abschleudern, dass alle umliegenden Glasteile der Röhre mit einem 

 Platinspiegel sich überziehen. In dieser Weise entsteht das Hell- 

 leuchten an der Kathodenoberfläche selber. 



Die Molekeln, welche mit der Kathode zur Berührung gekommen 

 sind, haben die Elektrisierung derselben angenommen. Bei ihrer 

 i^nkunft an der Kathode besassen sie gewisse mittlere Geschwindig- 

 keiten, welche beim Zurückprallen nicht ihrer Richtung, wohl aber 

 ihrem numerischen Werte nach gleich bleiben. Nun werden sie aber 

 vermöge ihrer gleichnamigen elektrischen Ladung abgestossen, ihre 

 fortschreitende Geschwindigkeit nimmt zu; sie fliegen möglichst 

 längs der elektrischen Kraftlinien, also normal zu den Niveauflächen 

 von der Kathode weg, bis sie andere Molekeln treffen. In der 

 kinetischen Gastheorie ist berechnet worden, dass zu einer gewissen 

 mittleren Geschwindigkeit bestimmter Gasmolekeln in einem Räume 

 von bestimmter Gasdichte eine bestimmte mittlere molekulare Weg- 

 länge dieser Molekeln zwischen zwei Zusammenstössen die wahr- 

 scheinlichste ist. So gehört auch hier zu den diesen elektrisch ge- 

 ladenen Molekeln zukommenden mittleren Geschwindigkeiten eine 

 gewisse mittlere molekulare AVeglänge in dem Gasraume um die 

 Kathode herum. Diese Geschwindigkeiten unserer elektrisierten Gas- 

 molekeln sind aber, wäe wir gesehen haben, in der Regel bei elek- 

 trischen Gasentladungen ungemein viel grössere, als diejenigen un- 

 elektrischer Gasmolekeln. Dementsprechend sind die molekularen 

 Weglängen grössere. In demjenigen Abstände von der Kathoden- 

 oberfläche, welcher ungefähr der mittleren zu unseren Verhältnissen 

 gehörigen molekularen Weglänge entspricht, entsteht die nächste, 

 die zweite hellleuchtende Schicht. Die Zusammenstösse der Molekeln 

 sind, wegen ihrer ungleichnamigen Ladungen, vorzugsweise zentrale. 

 Daher fliegen von der zweiten hellleuchtenden Schicht neue Molekeln 

 mit den aufgenommenen negativen Ladungen neuerdings normal zu 

 den Niveauflächen nach aussen. Ihre Anfangsgeschwindigkeiten sind 

 gleich den Endgeschwindigkeiten der Molekeln, welche direkt von 

 der Kathode herkamen. Diese Anfangsgeschwindigkeiten werden 

 durch die elektrische Abstossung der Kathode noch vergrössert. 

 Demnach sind die mittleren Geschwindigkeiten dieser Molekeln grösser 

 als diejenigen der vorhin betrachteten, und ihre molekularen Weg- 

 längen müssen gleichfalls entsprechend grösser sein. Somit entsteht 

 die dritte hellleuchtende Schicht des Kathodenlichtes in grösserem 

 Abstände von der zweiten Schicht, als diese von der ersten Schicht 

 (an der Kathodenoberfläche selber). Eine vierte heflleuchtende Schicht 



