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die Hülfskugel nur 3 m Geschwindigkeit erhält, 300 000 000 m ist 

 aber die Lichtgeschwindigkeit. Die elektrisierten Molekeln können 

 demnach mit ungeheuren Geschwindigkeiten von dem betrachteten 

 geladenen Konduktor weggeschleudert werden. Wegen der Pro- 

 portionalität von 11 mit IjR überträgt die einzelne Molekel in einer 

 Sekunde bei ihrer enormen Geschwindigkeit in widerstandsloser Bahn 

 die gleiche Elektrizitätsmenge, wie jene kleine Hülfskugel aus gleichem 

 Materiale, welche ebenfalls durch die elektrischen Anziehungen und 

 Abstossungen zwischen den beiden geladenen Konduktoren hin- und 

 herpendelt; die Molekel allein entlädt annähernd in derselben Zeit 

 die Konduktoren, in welcher einer von diesen vermöge der elektri- 

 schen Anziehung den anderen Konduktor zu erreichen vermag. In 

 Wirklichkeit entladen aber viele Molekeln, oft eine ungeheure Zahl 

 derselben, nicht bloss eine einzige; also wird die Entladungsdauer 

 noch entsprechend kürzer. 



Diese einfache Rechnung verhilft uns nun zu grösserer Klarheit 

 über die Vorgänge, welche sich in Gasen in der Umgebung eines 

 elektrisierten Konduktors abspielen. Seit Clausius wissen wir, dass 

 in Gasen die betreffenden Molekeln wie elastische Kugeln in einem 

 von Aether erfüllten Räume hin- und herzucken, aneinanderstossen 

 und wieder zurückprallen, dass sie mit sehr grossen Geschwindig- 

 keiten (485 m pro Sekunde im Mittel für Luft bei 0° C.) unauf- 

 hörlich von Stoss zu Stoss sich bewegen. Auch gegen feste Wände, 

 welche den Gasraum an irgend einer Stelle begrenzen , stossen die 

 Gasmolekeln und prallen von ihnen wie von vollkommen elastischen 

 Wänden zurück, solange die Temperatur konstant bleibt. Eine solche 

 die Gasmasse begrenzende Wand bildet aber die Oberfläche des von 

 uns oben betrachteten elektrisierten Konduktors. Auf sie stossen 

 fortwährend unzählige Gasmolekeln. Diese nehmen dabei die Elek- 

 trisierung des Konduktors an und werden mit den durchschnittlichen 

 mittleren Geschwindigkeiten, welche ihnen sonst im Gase zukommen, 

 von seiner Oberfläche zurückgeworfen. Sie erhalten aber dazu die 

 oben berechnete Beschleunigung, infolge der aufgenommenen 

 Ladung, so dass sie, je länger sie sich frei, ohne AViderstände be- 

 wegen, um so grössere Geschwindigkeiten annehmen müssen. 



Besitzt der Konduktor eine geringe Ladung und ist seine Ober- 

 fläche wirklich eine vollkommene Kugelfläche, ist auch keine andere 

 elektrische Ladung in seiner Umgebung vorhanden, welche merkliche 

 Störungen bewirken könnte, so werden an jeder Oberflächenstelle 

 solche Gasmolekeln mit gleicher Kraft abgestossen. Sie fliegen gegen 



