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Es wurden nämlich Versuche derart angestellt, dass das Ent- 

 ladungspotential zwischen den Elektroden mit Hilfe der Luftpumpe 

 konstant gehalten wurde, während die Stärke des die Röhre speisen- 

 den Stromes durch schnelleren oder langsameren Gang der Maschine 

 zwischen etwa 15 . 10 ~''' bis 30 . lO"'' Ampere variirt wurde. Dabei 

 zeigte sich, dass der Theilstrom immer dem Hauptstrom proportional 

 wuchs, dass also der Quotient Theilstrom/Hauptstrom ungeändert 

 blieb. Die neueren Versuche über Kathodenstrahlen haben gezeigt, 

 dass deren Eigenschaften wesentlich charakterisirt sind durch das 

 Entladungspotential, unter dem die Strahlen entstehen; hier macht 

 sich die an sich selbstverständliche Thatsache geltend, dass neben 

 das Entladungspotential als gleichberechtigter Faktor die Strom- 

 stärke des Haujitstromes tritt. Vielleicht bestimmt jeder dieser 

 Faktoren je eine Gruppe von Eigenschaften, woraus es erklärlich 

 wäre, dass bisher wohl vorwiegend der eine, nämlich das Ent- 

 ladungspotential, Beachtung gefunden hat. 



Das Verhalten des Stromtheilungsquotienten (Theilstrom/Ge- 

 sammtstrom) wurde nun unter verschiedenen Bedingungen unter- 

 sucht. Einerseits wurde das Entladungspotential der Röhre mit 

 Hilfe der Luftpumpe variirt, andererseits der Abstand des Auf- 

 fangeschirmes von der Anode verändert, um eventuell im Gase statt- 

 findende Absorption der Kathodenstrahlen nachzuweisen. 



War das Entladungspotential so hoch, dass deutlich die grüne 

 Glasphosphorescenz durch die Kathodenstrahlen sichtbar war, so 

 war eine Absorption der Kathodenstrahlen nicht nachweisbar. Eine 

 solche fand nur statt, wenn die Kathodenstrahlen-Phosphorescenz 

 noch gar nicht wahrgenommen wurde. Es zeigte sich , dass bei 

 solchen Entladungspotentialen die Existenz der Kathodenstrahlen 

 durch die Stromtheilung schon deutlich bemerkbar wurde. Durch 

 Annäherung eines Magneten konnte der Effekt zum Verschwinden 

 gebracht werden, zum Beweis, dass er wirklich von Kathodenstrahlen 

 herrührte. 



Liess man das Entladungspotential allmählich zunehmen, so 

 stieg der Stromtheilungsquotient zunächst schnell, nahe proportional 

 dem Entladungspotential. Nachher nahm er langsamer zu, um, wie 

 es schien, sich einem gewissen Werthe asymptotisch zu nähern, den 

 er bei 10 000 Volt Entladungspotential fast erreicht hat. Man wird 

 annehmen dürfen, dass von diesem Punkte an der Stromtransport 

 in der Röhre nur noch von den Kathodenstrahlen, etwa gemeinsam 

 mit Anodenstrahlen besorgt wird; namentlich, wenn man die Be- 



