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magnetischen Kräfte sind in Gaussschem Masse gemessen (vgl. a. 
a. O. S. 213), also von der Dimension MY/a- L— !/ T—!. HERTZ 
hebt hervor, dass diese obigen aus seinen Gleichungen abgeleiteten 
Formeln den älteren Anschauungen entsprechen und leitet ab, wie 
man bei der Annahme von Gleitflächen auf die gleichen Formeln 
kommt (S. 294), vgl. Fig. Es ist X,=— 4A: N. ßs, falls ein 
Körper sich in einem ruhenden Medium bewegt. Ein solcher Fall 
wäre gegeben, wenn zwischen den Platten eines Kondensators, parallel 
diesen und normal zur Richtung eines starken magnetischen Feldes, 
sich ein Dielektrikum z. B. Glas bewegt. Die Kondensatorplatten mit 
der anliegenden Luft, oder falls sie lackiert sind, Schellack, bleiben 
ruhig, das Glas bewegt sich. Es lässt sich leicht aus der obigen 
/ Gleichung berechnen, wie gross 
Ei tor bei einem Felde von 4000 Ein- 
heiten die Geschwindigkeit sein 
x TB muss, um in einem Konden- 
sator von 1 cm Plattenabstand 
N eine Potentialdifferenz von !/ıoo 
Volt zu erzeugen; es müsste 
x dann 8 = 300 ©"- sein. Diese 
ß würde einer Rotation eines 
Glascylinders vom Radius 5 cm 
N bei einer Tourenzahl von 10 
entsprechen. Versuche mit einer entsprechenden Anordnung werden 
vom Verfasser unternommen. 
Die magnetische Wirkung eines bewegten Dielektrikums lässt 
sich aber auch aus den bereits durch die Erfahrung bestätigten 
Maxweuschen Gleichungen, die ja nur für ruhende Körper gelten, 
beweisen. Falls nämlich der Kondensator, in dem sich das Dielek- 
trikum befindet, geladen oder entladen wird, so ändert sich natürlich 
in ihm das elektrische Feld und daher X’. Es ist aber nach den 
=, 
Strom m in der Richtung der x-Axe, magnetische Kräfte werden 
durch beide in gleicher Weise hervorgerufen, und die Annahme ist 
kaum abzuweisen, dass diese Kräfte ebenso wie den stromdurch- 
flossenen Draht auch das Dielektrikum in Bewegung versetzen 
Maxwerıschen Gleichungen gleichwertig mit einem elektrischen 
‘ Der mathematische Beweis ist ganz analog wie der vom Verf. Annalen 6. 
S. 508, 1901 gegebene. 
