97] INDUKTIONSWIRKUNG IM DIELEKTRIKUM UND BEWEGUNG DES ÄETHERS. 3 
können, wenn ein Magnetpol oder -feld Anziehung oder Ab- 
stossung hervorruft. 
Bei der Bewegung können aber die ponderomotorischen Kräfte 
Arbeit leisten und daher ist nach dem Prinzip von der Erhaltung 
der Energie auch notwendig, dass die Bewegung entgegengesetzte 
elektrische Kräfte induciert, damit die bei der Entladung des Kon- 
densators schliesslich übrigbleibende Wärme um den Betrag der 
ponderomotorischen Arbeit geringer ist!. Es muss nach dem ersten 
Hauptsatz dA=-dE. Die elektrische Energie des Kondensators 
ist für die Volumeinheit = ;- e- X?2, Hierbei ist der Einfachheit 
halber der Abstand der Kondensatorplatten = 1 cm und dessen 
Oberfläche = 7 gem gesetzt und das Feld ist homogen gedacht. 
Demnach ist dE= re — dt. Die ponderomotorische 
Arbeit ist, falls os Gleichwertigkeit des Verschiebungsstromes 
1 DICH. Fi, EIN a 
AR \anscı Ban 
strom angenommen wird, gleich der Anzahl der vom Strom bei der 
Bewegung geschnittenen magnetischen Kraftlinien. Es sei die mag- 
netische Feldstärke M, dann werden von dem Würfel des Dielektri- 
kums von 1 cbem Inhalt M - 
von der Grösse mit einem Leitungs- 
— it Kraftlinien bei der Bewegung 
in der Richtung von 2 Be Meal und die Arbeit d A ist also 
EN um, 92, gt. Da d A enhihekosit 
2 7 
n-4-M-=X. (1) 
Also die von HERTZ gegebene Gleichung. Wie man sieht, ist 
Voraussetzung, dass für die Grösse der am Verschiebungsstrom 
wirkenden ponderomotorischen Kraft das gleiche Gesetz gilt, wie 
für den Leitungsstrom. Ist die ponderomotorische Kraft nur der 
s(l) 
Grösse eines Stromes (e— 
et 
u-A-M- X. 
Dies sind strenge Folgerungen aus den durch HERTZ bewie- 
senen Gleichungen Maxwerıs. Hierbei ist aber ein Punkt durch 
ı Diese Annahme steht in Uebereinstimmung mit dem FRESsNELschen 
re a 01T Oel 
Fortführungscoöfficienten: ware FRE z) 00 3 -)7 e- yo». v 
Berichte XIIL, 
-1 
