91] QüANTITAXrVE VERSUCHE ÜBER DEN RoWLANDEFFEKT. 7 



folglich 



Setzen wir Mo = Mi{l — «) wo a ein echter und zwar kleiner 



Bruch sein wird, so können wir schreiben: 



i 



tgry Z, + Z, L ( Z, ^, U 



tg T Z^ + Z, 1^ IZ, + Z, Z^ + Zjj 



Bei der Wahl der Dimensionen der in Betracht kommenden 

 Apparatenteile war nun Bedacht darauf genommen, dass die mit 

 a multiphzierte Klammergrösse höchstens den Wert 0,08 hatte. 

 Anderseits waren die Magnete des astatischen Paares mit Sorgfalt 

 so gleich gemacht, dass a, wie direkte magnetometrische Messungen, 

 die vor wie nach den Versuchen ausgeführt wurden, ergaben, kleiner 

 als 0,002 war. Bei der hier angestrebten resp. erreichbaren Ge- 

 nauigkeit darf also der Wert der grossen Klammer gleich 1 gesetzt 

 werden. Zj und Z^ lassen sich, wie im folgenden gezeigt werden 

 ■wird, auf die Form bringen 



7 _ Pi 7 _ i^ 



wo ü das Verhältnis der elektrostatischen und elektromagnetischen 

 Einheiten resp. die Lichtgeschwindigkeit bezeichnet. Für diese 

 Grösse aufgelöst ergibt mithin die obige Gleichung 



^\ ., = 1 ^ Pj + ^g 



^^ i tg-i' z, + z; 



Alle im folgenden mitzuteilenden Versuche sind benutzt, um mit 

 Hilfe dieser Gleichung die Grösse v zu berechnen. 



Berechnung von Z^ und Z^. 

 Dreliungsmoment eines Kreisstromes auf das astatische 



Nadelpaar. 



Die Ebene des Stromes falle zusammen mit der X Febene, 

 Fig. 2 S. 3, der untere Magnet liege auf der Zachse, habe also 

 die Koordinaten 0, 0, c, der obere Magnet senkrecht darüber habe 

 die Koordination 0, h, c. Auf einen im Punkte 0, 0, c befind- 

 lichen Magnetpol 1 übt der Strom von der Stärke 1 eine Kraft aus, 

 deren Komponente parallel der .Wachse sich berechnet zu 



