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wo p der Radius des Stromkreises ist. Entsprechend ergibt sich die 

 ^komponente auf einen Einheitspol im Punkte 0, h, c 



2t: 

 _ /^ p(p — & cosa)(;a 



' -^ J if^ 2fh cos a + ?>^ + c^) a/^ 

 



Um dieses Integral auf die LEGENDREschen Formen der ellipti- 

 schen Integrale zurückzuführen, setzen wir 



a = TT - ^ <p, (p + Z;)2 + c2 = s^, ^ = /.;2, yjZ _ ]c^ sin ^(p = A 



Dann wird 



>Z'. 



2p{p-\-b) /^d'.o 4 pb /"sin ^'f dcp 



s3 



/'df 4 ph /"sin ^'f < 



Es ist 



d /sin (p cos cp\ cos ^tp sin ^'f 1 /\^ — 1 sin ^<p 



i /sin (p cos cp\ 



rf?l A ; A-^ A A^ ' fc^A' A 



ä /'sin cp cos (p^^ 1 ( h^ — 1\ j_ l\ 



Integriert man beide Seiten zwischen und 7C, so wird die 

 linke Seite Null und man erhält mithin 







Weiter ist 



/•sin^cpdcp /*1 — A"^ sin ^cp T _i_ /* ^*P 



J ~Ä7~ - ~J FA^ '^ '^ Jl^T^ 







^ _ r^y 4_ / " ^? _ _ J 7r _ ^ V 



J 7c^ A ,/ Ä;^ A" ~ fc^ ^"^ (^^ — i) 



b b 



Durch Einsetzen dieser Werte lässt sich Zo in die Form 

 bringen 



6) ^2 = ,-?(P^ [(?>' + c' - 9') ^- io' + [p - m^^] \ 



* Nach G. WiEDEMANN, Elek. III 225 ist diese Reduktion auf die Normal- 

 form schon von Secchi ausgeführt worden. 



