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Gegen die von mir in diesen Berichten gegebene Erklärung 
der elektrischen Resonanz! hat kürzlich Hr. BIRKELAND einen Ein- 
wand erhoben ?; derselbe sieht nicht ein, wie das Funkenspiel der 
Resonanz, welchem doch eine grössere Schlagweite zukommen muss, 
als einem solchen ohne Resonanz, unter Zugrundelegung meiner 
Anschauungen überhaupt eingeleitet werden kann. Nun ist 
aber auch Hrn. BIRKELAND die ausserordentliche Veränderlichkeit 
in der Wirksamkeit der HErrz’schen Primärfunken genügend bekannt, 
und diese Veränderlichkeit gibt uns die Lösung der von demselben 
gestellten Frage an die Hand: Durch Auftreten eines einzigen die 
mittlere Wirksamkeit übertreffenden primären Funkens wird jenes 
Funkenspiel der Resonanz eingeleitet, von Funken zu Funken 
unterhalten wird es durch die während dieser kurzen Zeit- 
räume in den isolirten Sekundärleiterhälften verbleibenden Rest- 
ladungen. 
Die oben erwähnte grosse Unregelmässigkeit in der Wirksam- 
keit der Herrz’schen Primärfunken verhindert mich auch, die von 
Hrn. BIRKELAND gegebene Deutung? der Resultate unserer Basler 
Versuche? als der Wirklichkeit entsprechend anzuerkennen. Denn 
unter der Annahme der Herrz’schen Theorie der elektrischen 
Resonanz ist nicht einzusehen, wie man mit einer gewissen Sekundär- 
funkenlänge vorwiegend Restladungen von positivem, mit einer 
anderen Länge solche von negativem Vorzeichen sollte abfangen 
können, weil nach dieser Theorie beispielsweise die grösste Amplitude 
der Sekundärschwingungen’, einer bestimmten Wirksamkeit der Primär- 
funken entsprechend, zwar einem positiven, bei einer geringen Ver- 
srösserung oder Verkleinerung dieser Wirksamkeit aber einem nega 
tiven Vorzeichen entsprechen wird. 
Freiburg i.B., 21. Juni 1894. 
! Bd.7 Heft 1: auch Wied. Ann. 49, p. 724, 1893. 
® BIRKELAND, Wied. Ann. 52, p. 492, 1894. 
3 BIRKELAND, ]. c., p. 490. 
* HAGENBACH und ZEHNDER, Wied. Ann. 43, p. 610, 1891. 
5 Vergl. die betreffenden Schwingungscurven: BJERKNES, Wied. Ann. 44, 
p- 89, 1891. 
