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sei. Wir brauchen bei dieser Gaserfüllung durchaus nicht in erster 
Linie an unsere schweren Gase, wie Sauerstoff, Stickstoff, Kohlen- 
säure, Wasserdampf zu denken, von welchen der Weltraum wohl 
nur unmerkliche Spuren enthält. Die Sonne besitzt eine Hülle, 
welche durch Gase gebildet ist, die vielmal leichter als der unter 
ihnen gelagerte Wasserstoff sind, und auch unsere Erde zeigt in 
der Höhe der Nordlichterscheinungen dem Spektroskop die Linie 
eines vielleicht mit einem der Sonnengase identischen Gases, und 
vielleicht ist der den Weltraum füllende Lichtäther selbst von gasiger 
Beschaffenheit. 
Nach dieser zweiten Vorstellung über die Natur der Atmo- 
sphären muss die rotierende Bewegung eines Himmelskörpers sich 
den umgebenden Gasen bis in unbestimmte Höhen über dem Äquator, 
weit über die Lartace'sche Grenze hinaus, mitteilen; um so mehr, 
wenn der Himmelskörper, wie der Planet Saturn, noch von einer 
Anzahl Satelliten umkreist ist. Aber die Geschwindigkeit, mit welcher 
die Rotation der Atmosphäre erfolgt, ist nicht dieselbe, wie bei der 
ersten Vorstellung, sie ist mit der Höhe zunehmend kleiner und 
wird in sehr grosser Höhe verschwindend klein. 
Versuchen wir, in das Spiel der Kräfte in einer solchen Atmo- 
sphäre einen noch genaueren Einblick zu gewinnen: Irgend ein 
kleines Gasquantum im Gebiete über dem Äquator des Himmelskörpers 
mit seiner raschen Rotationsgeschwindigkeit und seiner langsam auf- 
steigenden Bewegung steht unter der Wirkung dreier Kräfte, a) seines 
Gewichts, b) des Auftriebs durch die umgebenden Gasmengen, 
c) seiner Schwungkraft. Unten am Boden ist b-- c grösser als a, 
wodurch die aufsteigende Bewegung eingeleitet wird, dann bis in 
sehr grosse Höhen bleibt b-+ ce sehr annähernd gleich a. Erst in 
Höhen, wo die aufsteigende Bewegung sich merklich verlangsamt, wird 
bc ein weniges kleiner als a, so jedoch, dass mit dem Aufhören 
der Bewegung c sich der Null und b dem Werte a sich nähert. 
Eine bemerkenswerte Änderung geht mit den Kräften b und ce 
von unten nach oben vor sich. Unten in der dichten Atmosphäre 
war der Auftrieb b nahezu gleich dem Gewichte a und die Schwung- 
kraft e war klein; oben, im Gebiete der LarLAace’schen Grenze (in 
der vorstehenden Figur bezeichnet der Punkt D ihre Höhe über dem 
Äquator), ist e nahezu gleich a, dagegen ist b klein. 
Nun liegt die Vorstellung nahe, in dem aufsteigenden Strome 
seien Spuren eines Gases enthalten, das oben in den sehr kalten 
Regionen sich kondensieren müsse, etwa Wasserdampf. Die Konden- 
