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im Felde des Polariscops zu dem Helligkeitsverhältnisse 

 der sie erzeugenden, senkrecht auf einander polarisirten 

 Strahlen stehen* und zu diesem Zwecke die Entstehungs- 

 weise der Polarisationsfiguren bei homogenem Lichte etwas 

 näher betrachten. 



Bezeichnen wir mit / und I { die Intensitäten der z. B. 

 heim Ifz'Wschen Photometer einfallenden, senkrecht auf 

 einander polarisirten Strahlen, so können wir uns diese ein- 

 fallende Lichtmenge in zwei Theile zerlegt denken, von 

 denen der eine aus polarisirtem, der andere aus unpolari- 

 sirtem Lichte besteht. 



Ist Ii grösser als /, so wird die Intensität des polari- 

 sirten Antheils durch I\ — /, die des nichtpolarisirten durch 

 2 I ausgedrückt sein. 



Fällt nun ein Bündel unpolarisirter Lichtstrahlen von 

 der Intensität 2 / auf ein keilförmig geschliffenes Gyps- 

 plättchen, so zeigt dasselbe nach seinem Durchgange mit 

 einem Analyseur, z. B. einem Nicol'schen Prisma betrach- 

 tet, keine Interferenzstreifen. Abgesehen von der Absorp- 

 tion im Innern dieser Medien wird indess durch das Nico] 

 die Intensität des durchgegangenen Lichtes auf die Hälfte, 

 also auf / reducirt. 



Geht mit diesem unpolarisirten Licht noch polarisirtes 

 Licht von der Intensität h—I durch das Gypsplättchen und 

 den Analyseur, so entstehen auf dem durch das unpolari- 

 sirte Licht beleuchteten Grunde helle und dunkle Interfe- 

 renzstreifen, von denen bei einer gewissen Lage des Gyps- 

 plättchens die ersteren durch das Auftreten, die letzteren 

 durch das Verschwinden des gesammten polarisirten Lich- 

 tes erzeugt werden. Im ersten Fall verschwindet also die 

 Differenz I x — 1, im zweiten behält sie ihren Werth, so dass 

 wir, wenn i die Intensität der dunkeln, i x die Intensität 

 der hellen Streifen bezeichnet, wie sie sich auf dem hellen 

 Grunde projiciren, Folgendes erhalten: 



