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2 no — h" P s 

 s n 



wenn P das Gewicht der Volumeneinheit Wasser und « 

 das specifische Gewicht der Flüssigkeit bedeutet. Somit 

 haben wir folgende Gleichung: 



oder: 



drv 1 dv h"Psn 



d^ + Y ' ~d£ + nT~ 



Diese Gleichung dient nun zur Bestimmung des v als 

 Function von o. 



Wir müssen nun noch die Gränzbedingungen aufsuchen. 



Es ist leicht einzusehen, dass die Geschwindigkeit am 

 Rande der Röhre gleich sey. Es folgt diess schon mit 

 ziemlicher Sicherheit aus dem Umstände, dass in engen 

 Röhren von verschiedener Substanz die Flüssigkeit auf 

 gleiche Art fliesst, sobald nur die Röhren glatt sind und 

 von der Flüssigkeit benetzt werden. Es geht diess auch 

 ferner hervor aus der Beobachtung von Canälen und Flüs- 

 sen, wo man deutlich am Rande eine ruhende Schicht wahr- 

 nehmen kann Es lässt sich aber dieser Satz auch bewei- 

 sen, sobald man nur annimmt, dass die Reibung zwischen 

 einer Glas- oder Metallschicht und einer Wasserschicht 

 eine Kraft von derselben Ordnung sei wie die Reibung 

 zweier Wasserschichten, was allerdings nicht immer ange- 

 nommen worden ist. Nehmen wir nämlich an, die Rand- 

 schicht habe eine endliche Geschwindigkeit, so würde eine 

 zurückhaltende Reibungskraft auf sie wirken, die einer end- 

 lichen Geschwindigkeit proportional ist, und eine vorwärts- 

 ziehende Reibungskraft, die einem unendlich kleinen Ge- 

 schwindigkeitsunterschiede proportional ist; da nun aber 

 der Druckkraft bei allen andern Schichten das Gleichge- 

 wicht gehalten wird durch die Differenz zweier Kräfte, die 



