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Wenn nun die Länge ß gegen die Dimensionen des ponderabeln Körpers sehr klein ist, 

 so nimmt u — const. im ersteren Falle und p im zweiten von der Oberfläche ab sehr schnell ab 

 und ist im Innern überall sehr klein und zwar ändern sich diese Grössen mit dem Abstände 



p von der Oberfläche nahe , wie e ß . Dieser Fall wird bei den metallischen Leitern ange- 

 nommen werden müssen; wird /? = gesetzt, so erhält man die bekannten Formeln für voll- 

 kommene Leiter- 



Bei der Anwendung dieser Gesetze auf die Rüekstandsbildung in der Leidener Flasche 

 musste ich, da Angaben über die Dimensionen der Apparate fehlten, annehmen, dass die Di- 

 mensionen derselben gegen den Abstand der Belegungen als unendlich gross betrachtet werden 

 dürften. Mit der Ausführung der Rechnung wage ich die verehrten Anwesenden nicht zu er- 

 müden und begnüge mich das Resultat derselben anzugeben. 



Aus den Messungen des Herrn Prof. Kohlrausch hatte sich ergeben, dass die disponible 

 Ladung, als Function der Zeit betrachtet, nahe durch eine Parabel dargestellt wird, dass je- 

 doch der Parameter der Parabel, welche sich der Laduugscurve am nächsten anschliesst, lang- 

 sam abnimmt, so dass wenn man die anfängliche Ladung durch Z/„, die zur Zeit t durch Lt 



bezeichnet, -^ — ' eine Grösse ist, welche mit wachsendem t allmählich abnimmt. 



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Dasselbe ergab sich auch aus der Rechnung, wenn angenommen wurde, dass sowohl a, 

 als ßß beim Glase, wie dies von vorn herein zu erwarten war, sehr gross sei und als unend- 

 lich gross betrachtet werden dürfe, während ihr Quotient endlich bleibt. Eine schärfere 

 Vergleichung der Rechnung mit den Beobachtungen habe ich nicht angestellt, namentlich aus 

 dem Grunde, weil mir Angaben über die Dimensionen der Apparate und überhaupt alle Mittel 

 fehlten, die wegen der Abweichungen von den Voraussetzungen der Rechnung nöthigen Cor- 

 rectionen zu bestimmen. Es wäre eine solche namentlich zur Bestimmung der clectrischen 

 Constanten des Glases zu wünschen. Doch halte ich das hier aufgestellte Gesetz für die Ver- 

 theilung der Spannungselectricität für vollkommen durch die Messungen des Herrn Prof. 

 Kohl rausch bestätigt. 



Ich darf wohl noch in der Kürze die Anwendung dieses Gesetzes auf einen andern Ge- 

 genstand besprechen. 



Bekanntlich wird die Fortpflanzung der galvanischen Ströme in metallischen Leitern und 

 die in Folge derselben stattfindende Stromausgloichung bei constanten oder langsam sichändern- 

 den electroraotorischen Kräften durch die dabei auftretende Spannungselectricität bewirkt. Die- 

 ser Vorgang ist wegen seiner ungemein kurzen Dauer und der hinzukommenden thermischen 

 und magnetischen Wirkungen nur in seinen Resultaten der experimentalen Forschung zugäng- 

 lich , und die einzigen experimentellen Bestimmungen , welche wir darüber haben , sind die 

 Messungen der Fortpflanzungsgeschwindigkeit in Telegraphendrähten und die Ohm'schen Ge- 

 setze der Stromausgleichung. Eine genauere Analyse der Ohm'schen Gesetze führt indess 

 ebenfalls zu der hier gemachten Annahme, und ich wurde in der That dadurch zuerst auf sie 

 geführt. 



Ohm bestimmt die Stromvertheilung bei der Stromausgleichung durch folgende zwei Be- 

 dingungen : 



1) um die den wirklich erfolgenden Stromintensitäten proportionalen electromotorischen Kräfte 

 zu erhalten , rauss man zu den äussern electromotorischen Kräften Kräfte hinzufügen , welche 

 die Differentialquotienten Einer Function des Orts, der Spannung, sind. 



