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so dass ein Rand der Oeffnung mit dem Gefässboden 

 zusammenfällt, so verändert sieb die Gestalt der Flüs- 

 sigkeitsfäden im Inneren des Gefässes , mit Ausnahme 

 der nächsten Umgebungen der Oeffnung, nur wenig. 

 Der austretende Strahl dagegen erhält jetzt eine mit der 

 Verlängerung des Bodens fast parallele Richtung, indem 

 sein mittlerer Flüssigkeilsfaden nur um einen kleinen 

 Winkel in dem Sinne von dieser Verlängerung abweicht, 

 dass er sich von den Flüssigkeitsspiegel etwas ab- und 

 dagegen der Richtung zuwendet, die er bei den im Bo- 

 den angebrachten Oeffnungen hat. Bei senkrecht stehen- 

 dem Gefäss und horizontalem Boden neigt sich also der 

 Strahl etwas abwärts. Eine Kontraktion in bedeutendem 

 Maasse findet bei dem Rande der Oeffnung statt, welche 

 nicht mit dem Gefässboden zusammenfällt. 



Die wichtigsten durch die Zeichnung gewonnenen 

 Maasse für den Fall, dass kein Wirbel entsteht, sind: 



kleinster Kontraktionskoeffizient 0,670 



Abweichung des Strahles von der Horizontalen 15° 

 Rückt man die Ausflussöffnung weiter in die Seitenwand 

 hinauf, wie in Fig. 8 und 9 , so wird die Gestalt der 

 Flüssigkeitsfäden im Innern des Gefässes bedeutend ver- 

 ändert. Bei sehr grosser Druckhöhe entstehen an keiner 

 Stelle Wirbel, sondern die Flüssigkeitsfäden, welche 

 durch die Oeffnung austreten, füllen auch die Ecken dd, 

 Fig. 8 des Gefässes vollständig aus , und zwar wenn die 

 Tiefe bd des unter der Oeffnung liegenden Theiles des 

 Gefässes auch noch so gross ist. Freilich ist dann die 

 Bewegung in der Nähe des Bodens dd, , und bis ziem- 

 lich nahe unter b hinauf nur sehr unbedeutend, und zwar 

 um so kleiner, je tiefer das Gefäss unter der Oeffnung 

 noch ist. Man erkennt diess aus Fig. 8, wo die Zerle- 

 gung in Quadrate in der Nähe von a,d,db weiter fort- 



