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den gleichen Gesetzen richten wie die Bewegung der aus- 

 fliessenden Flüssigkeilsmassc, so würde bei Oeffnungen, 

 die nicht grösser als etwa % der Gefäss weite wären, die 

 kleinst mögliche Höhe ed, c, d, des Wirbels etwa zwi- 

 schen Y2 una " V3 von der Weite dd, liegen, und die 

 grösst mögliche Höhe so gross sein, dass die obere Grenze 

 ee, des Wirbels ebenfalls noch etwa um l /2 oder 1/3 der 

 Weite d d, des Gefässes unter dem untern Rande b der 

 Oeffnung zurückbliebe. Da aber die Bewegung des Wir- 

 bels namentlich in seinem Innern wahrscheinlich etwas 

 verschiedenen Gesetzen unterworfen ist als die ausflies- 

 sende Flüssigkeit, so können diese Maasse nicht als ge- 

 nau richtig angenommen werden, und es ist nicht unwahr- 

 scheinlich, dass namentlich die obere Grenzlinie ee, bei 

 sehr kleinen Druckhöhen noch näher an den Rand b der 

 Ausflussöffnung hinaufsteigen kann. 



Man sieht hieraus leicht, dass ein Wirbel von der 

 jetzt beschriebenen Art nur dann gebildet werden kann, 

 wenn die Tiefe b d des unter der Oeffnung liegenden 

 Theiles des Gefässes eine gewisse Grösse erreicht hat. 

 Wären obige Maasse für die Höhe cd und die Grösse 

 be richtig, so könnte ein solcher Wirbel nur dann ent- 

 stehen, wenn bd mindestens % bis 1 Mal gleich der 

 Weite dd, des Gefässes wäre. 



Auch das hier Gesagte gilt nur so lange, als die 

 Druckhöhe nicht viel unter die Gefässweite aa, herun- 

 tersinkt. Wird sie kleiner als diese Höhe, so richtet 

 sich der Ausfluss nach etwas anderen Gesetzen. 



8. Uebersichtlicher Beweis des Satzes der Zer- 

 legung einer bewegten flüssigen Masse 

 in quadratische Prismen. 

 Es mag nun am Schlüsse dieser Abtheilung hydrau- 

 lischer Betrachtungen kurz und übersichtlich das ange- 



