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b, c,e, , und verzeichnet das Quadratnetz wie in Fig. 12, 

 so findet man, dass die in der Nähe von e und e, lie- 

 genden Quadrate stets weil grösser werden, als die bei 

 der Stelle der stärksten Eontraktion, cc, , befindlichen. 

 Daher muss auf die Flüssigkcitsfäden bce und b,e,e, bei 

 e und e, eine weit grössere Pressung von aussen aus- 

 geübt werden, als bei c und c,. Die in den Räumen 

 dbe und d,b,e, enthaltenen Flüssigkeilsmassen müssen 

 also in der Nähe von e und e, ebenfalls einen viel grös- 

 sern Druck ausüben, als in der Gegend von c und c,. 

 Da nun aber in ruhenden Flüssigkeiten an allen , in der 

 gleichen Horizonlalebene liegenden , Punkten die gleiche 

 Spannung herrscht, so können die Räume dbe und d,b,e, 

 keine ruhende, sondern sie müssen eine bewegte Flüs- 

 sigkeitsmasse enthalten. Da ferner diese Massen nicht 

 einen Theil des Strahles bilden und folglich nicht aus 

 der Röhre ausfliessen können , so muss ihre Bewegung 

 der Art sein, dass sie sich trotz derselben nicht von den 

 Stellen dbe und d, b, e, entfernen, d. h. eine wirbelnde. 

 In diesen Räumen werden daher Wirbel entstehen , de- 

 ren Bewegung weit weniger von der Reibung herkömmt, 

 mit welcher die in ihnen enthaltenen Flüssigkeitstheile 

 durch den ausfliessenden Strahl fortgerissen werden, viel- 

 mehr dagegen von der nolhwendigen Ungleichheit des 

 an verschiedenen Stellen des Strahles herrschenden 

 Druckes. 



Die Grösse der Wirbel ist zwar nicht genau angeb- 

 bar; die Grösse der Kontraktion des Strahles aber kann 

 mit ziemlicher Sicherheit graphisch bestimmt werden. In 

 den Wirbeln können nämlich entweder auch die inneren 

 Theile eine wirbelnde Bewegung haben, oder nur die 

 äussern, während die innern ganz oder nahezu ruhend 

 sind. Nimmt man den ersten Fall an, so drehen sich 



