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dem ausflicssenden Strahle bei bc, b,c, eingeleitet und 

 durch die Verschiedenheil der dadurch entstehenden Pres- 

 sungen bis zu dem oben beschriebenen Grade ausgebil- 

 det wird , was im ersten Falle nicht geschieht. 



10) D u r c h f I u s s durch Verengungen, die nur von 

 einer Seitenwand der Röhre ausgehen. 



Dieser Fall lässl sich sogleich auf den in der vor- 

 hergehenden Nummer behandelten zurückführen. Man 

 denke sich von den Fig. 11 und !2 nur die eine Hälfte 

 mnae oder mna, e, , so stellen dieselben offenbar den 

 hier bezeichneten Fall dar, indem jetzt mn nicht mehr 

 die Mittellinie, sondern die eine Röhrenwand bedeutet. 

 Es können mithin hier die ganz gleichen Bewegungen 

 eintreten, wie bei der in der Mitte der Röhre stattfin- 

 denden Verengung; ebenso wird hier die Grösse der 

 Kontraktion des Strahles wie im vorigen Falle sein, so- 

 bald hier das Verhaltniss bt : am gleich gross ist wie 

 dort das Verhaltniss bb, : aa,. 



Dagegen lässt sich dieser Durchfluss nicht mit dem 

 in Nr. 7 dieser Aufsätze besprochenen Ausflusse aus ei- 

 ner Oeffnung vergleichen, welche im Boden eines Ge- 

 fässes angebracht ist und mit einer Seite an eine Seiten- 

 wand desselben slösst. Dort konnte nämlich der Strahl 

 nach seinem Austritte seitwärts ausweichen, wodurch 

 seine Kontraktion vermindert wurde; hier dagegen kann 

 diess nicht geschehen , weil sich die Röhrenwand auch 

 über die Verengung hinaus fortsetzt. Desshalb bleibt 

 auch der Kontraktionskoeffizient bei dieser einseitigen 

 Verengung unter sonst gleichen Umständen wie bei der 

 in Nr. 9 behandelten zweiseitigen. 



