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helnde Bewegung derselben , dureh diese wird die Rei- 

 bung der Flüssigkeilstheile an den Wänden der Erwei- 

 terung vermehrt und daher die Hewegung des Strahles 

 gegen f hin verzögert und sein Querschnitt vergrössert. 

 Oh sich der Strahl von b an mehr oder minder rasch 

 ausbreite, hängt von der Grösse der Reibung ab und 

 kann daher hier nichl bestimmt werden ; dagegen können 

 folgende Grenzwerthc einiger, mit dieser Ausbreitung 

 verbundenen, andern Erscheinungen angegeben werden. 

 In Folge der von b, bis cc, eintretenden Aus- 

 breitung und der von da bis f, wieder erfolgenden Zu- 

 sammenziehung des Strahles müssen die Flüssigkeitsfä- 

 den zuerst eine divergirende und nachher eine konver- 

 girende Lage und eine gekrümmte Gestalt annehmen. 

 Daher ist auch die Geschwindigkeit der Flüssigkeitsfäden 

 in verschiedenen Punkten der gleichen Normallinie ver- 

 schieden und zwar im Allgemeinen näher bei dem mitt- 

 leren Faden mn grösser, in grösserer Entfernung von 

 demselben kleiner. Nur wenn die Länge de, d,e, der 

 Erweiterung eine gewisse Grösse erreicht, bewegt sich 

 die Flüssigkeit in allen Punkten ihres mittleren Quer- 

 schnittes oc, wieder mit gleicher Geschwindigkeit. Da- 

 mit diese gleichförmige Geschwindigkeit eintrete, muss 

 die Länge de, d, e, um so grösser sein, je allmähliger 

 sich der Strahl ausbreitet. Wenn man nun annimmt , 

 er breite sich so rasch aus als möglich, d. h. plötzlich, 

 so dass der Flüssigkeitsfaden a, b, von b, an gleich nach 

 d, und von da nach e, und f, gehe, so zeigt die Kon- 

 struktion des Quadratnelzes Fig. 13, dass d,e, mindestens 

 gleich dd, sein müsse, wenn eine Quadratseite bei c, 

 nicht um mehr als um einen Zehntel ihrer ganzen Länge 

 grösser, mithin auch die Geschwindigkeit bei c, nur um 

 einen Zehntel kleiner sein soll als bei o. Ist hingegen 



