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dem Volumen des bewegten Raumsystems direkt proportional und 

 endlich, dass sie von der Natur dos U.iuuisysteuis (das ist nichts anderes, 

 als von den (ihrigen, in ihm tjingcschlossenen, clioniisclien, thermischen 

 Energien etc.) abhängig sei. 



Also ist die Bewegungsenergie = K. V. v^ , wo v die (iescliwindig- 

 keil, V das Volum und K eine von Körper zu Körper sich ändernde 

 Grösse ist. Da die Bewegungsenergie nur besieht, so lange v von 

 Null verschieden ist, so wird v- zweckmässig die Intensität, hingegen 

 der bei der Bewegung sich nicht ändernde Faktor die Caitacitäl ge- 



K V 



n;ainl. Die Hälfte dieses Faktors -^ ist dann die in der Mechanik 



so wichtig gewordene Grösse, die Masse. 



Etwas schwierig ist die Behandlung der sog. Raumenergie, weil 

 dieselbe auf die Gesetze der Gravitation führt und in der Energetik 

 eine ganz andere Behandlungsweise verlangt, als in der alten Mechanik 

 mit ihrer Theorie der Fernewirkuiig. Der Begriff der mechanischen 

 Arbeit (Kraft mal Weg) hat in der Energetik nur noch Sinn, wenn 

 er sich auf die Gravitation bezieht. In der That sind Wärme Elektri- 

 citäl, Licht, Elasticitäl, Affinität u. s. w. bestimmte Energieformen, die 

 mit dem Kraftbegriff nichts zu thun haben. Sieht man noch von 

 passiven Wiedersländen ab, so gibt es keine Arbeitsform, die nicht 

 durch die Gravitation hervorgerufen wäre, resj). durch die Schwerkraft 

 auf unserer Erde. 



Die Raumenergie spielt desshalb in der Energetik dieselbe Rolle 

 wie die Gravitation in der alten Mechanik. Und wie dort die Gra- 

 vitationsgesetze als einfache Thalsache angenommen werden, ohne 

 dass man sich über deren Ursache Rechenschaft geben kann, so ist 

 es hier dasselbe mit den Raumenergiegesetzen. Nur ist bei letztern 

 der grosse V(u-lheil, dass sie die Annahme einer unvermiltelton Ferne- 

 wirkung umgehen. 



Bevor dies erläutert wird, mögen zunächst einige allgemeine 

 Betrachtungen darthun. in welcher Weise sich die Raumenergie in 

 Bewegungsenergie umformt (also die potentielle Energie in kinetische). 



Wir denken uns ein sog. konstantes Raumenergiefeld. Jedes 

 Raiimelement dr (seine Raumcoordinaten seien \, y, z) möge eine zu 

 allen Zeiten unveränderliche Energiemenge e . dr, die « Raumenergie --, 

 besitzen. Die Vertheilung dieser Raumenergien sei ein für alle mal 

 gegeben: c^=f(.\,y,z) sei eine stelige, von der Zeit unabhängige 

 Funktion. 



