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Anfang: Scliluss: 



Im 1. Punkt edh \edr (e -|~ de) dr 



2. . (e-|-de)di (e + 2 de) dr 



3. .. (e + 2de)dT (e -f 3 de) dr 



(e,^ — de) dr 



e dr-|- € dr = 

 e^ dr -|- (e — e^) d r + « dr. 

 Das Resullal ist folgendes (wenn man absieht von der Yer- 

 srhiebiing der DilTerentiale de, die ja von keinem merkbaren bymfluss 

 ist, und die auch ausgeglichen werden kann): Die Gesammlsumme der 

 Energie ist dieselbe geblieben, die Yertheilung der Raumenergie auch, 

 hingegen liat sich die Körperenergie bewegt und da sie ihre anfäng- 

 Uche Raumenergie mit sich genommen hat, so ist nun im Endpunkt 

 der Bewegung ein Ueberschuss von Raumenergie (e — eo) dr vor- 

 handen, der in einem konstanten Raiimenergiefeld nicht vorhanden 

 sein darf. Er wandelt sich also einlach in eine andere Forui um; es 

 ist dieser Ueberschuss die bei der Bewegung entstellende Bewegungs- 

 energie. Unsere Voraussetzungen führen also ganz natürUch auf den 

 für die Mechanik fundamentalen Salz, dass die Zunahme von Bewegungs- 

 energie immer gleich der Abnahme von Raumenergie ist, und um- 

 gekehrt. 



Wenn in diesem Punkt (xo yo zo) die Körperenergie mit ilirer 

 erlangten Gesciiwindigkeit v auf eine Wand slossen würde, so würde 

 die Bewegungsenergie (e — eo^ dr sich in Wärme umformen und es 

 würde nur noch die dem Punkte (xo yo zo) zukommende, unzerstörbare 

 Raumenergie eodr, nebst der Iviu'perenergie £ dr übrigbleiben. Dabei 

 würde sich dann ergeben, dass die Bewegungsenergie proportional dem 

 Quadrat der Geschwindigkeit sein muss. 



In diesem Zusammenhang liegt aber das Gesetz verborgen, das 

 den Eintritt und Verlauf einer Bewegung bestimmt, also das zweite 

 Gesetz der Energetik, allerdings nur auf den speziellen Fall der Um- 

 setzung von Haumenergie in Bewegungsenergie angewendet. Wir 

 können es also aussprechen: 



• Wenn sich in einem konstanten Raumenergiefeld Körperenergie 

 betindtl, so wird dieselbe in der Regel in Bewegung versetzt, wobei 



