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gebrochene, nach dem Hauptschnitt polarisirte, und in 
ungewöhnlich gebrochene, senkrecht zum Hauptschnitt 
polarisirte Strahlen statt. Eine zweite analoge Zerlegung 
erfolgt, wenn die Strahlen in die Krystallplatte des Pola- 
riskops eintreten; schliesslich werden sie alle auf die ge- 
meinschaftliche Polarisationsebene des analysirenden Ni- 
cols zurückgeführt. Heissen wir ö den Winkel des Haupt- 
‚schnitts des Rhomboeders mit der Polarisationsebene des 
Nicols, 8 den Winkel des erstern mit dem Hauptschnitt 
der Krystallplatte des Polariskops, und endlich © den 
Winkel der Polarisationsebene des analysirenden Nicols 
mit dem Hauptschnitt des Rhomboeders, so ergibt sich 
für die resultirende Intensität der gemischten Strahlen, 
welche zum Auge gelangen: 
R=F+ c| cos.2 (c+P) sin.26 sin.2 811; si 
— sin.2 («+f)sin.28 (12cos.2d — iz? sin.?2d) 
n.? As 2 Be 
| sin. 2 man 
 +sin.2(o+8) sin. 25 sin.2ßii, sin.? Pu klia 
— sin.2(o+ß) sin.28 cos. ii, sin.? zZ : 
In diesem Ausdrucke stellen i und i, die den Intensi- 
täten1? und ],? entsprechenden Amplituden, A. — A. und 
A‘ — A’. die Phasendifferenzen der gewöhnlich und un- 
gewöhnlich gebrochenen Strahlen im Kalkspathrhomboe- 
der und in der Krystallplatte dar. C ist eine Constante, 
abhängig von der Schwächung des Lichts beim Durch- 
gange durch die verschiedenen Medien, und F eine Funk- 
‚tion von, i,i, und den Winkeln «, £, ö, dagegen un- 
‚abhängig von den Verzögerungsphasen. Die mit dem 
/ Faktor © behafteten Glieder sind es daher allein, welche 
