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zu den Interferenzfarben Veranlassung geben. Wenn wir 
also nach der Bedingung fragen, unter welcher die letz- 
tern verschwinden — ein Kriterium, das uns eben zu 
einem genauen Vergleich der Lichtintensitäten führen 
soll—, so haben wir zu dem Ende bloss die Summe der 
Glieder in der Klammer gleich Null zu setzen. In dieser 
Allgemeinheit ist die Bedingungsgleichung nicht geeig- 
net, uns zum gewünschten Ziele zu führen; sie gilt aber 
auch in dieser Ausdehnung bloss für vollkommen homo- 
genes Licht. Für weisses oder nicht vollständig homo- 
genes Licht vereinfacht sie sich bedeutend, wenn wir 
zugleich berücksichtigen, dass das Kalkspathrhomboeder 
in Wirklichkeit 4—5 Centimeter dick ist. In diesem Falle 
wird die Verzögerungsphase ( A%— A’.) in der Kıy- 
stallplatte verschwindend klein neben derjenigen (A. — 
A.) im Kalkspathrhomboeder, so dass man in den bei- 
den letzten Gliedern A“ — A’. neben A. — A. ver- 
nachlässigen kann. Das erste, dritte und vierte Glied 
lassen sich dann zusammenziehen und erhalten den ge- 
me Zme, Diese Glieder 
würden also für sich eine Farbenerscheinung bedingen, 
wie sie der Kalkspath für sich darbieten würde, während 
meinschaftlichen Faktor sin. 
dh ‘ 
das zweite Glied mit sin. ? nZa: eine den Interferenz- 
farben des Polariskops analoge Erscheinung repräsentirt. 
Nun zeigt aber ein dickes Kalkspathrhomboeder in nicht 
vollkommen homogenem Lichte keine Interferenzerschei- 
nung, da die Maxima und Minima der Strahlen verschie- 
dener Wellenlänge übereinander fallen. Dasselbe wird 
auch in unserm Falle stattfinden, d. h. das erste, dritte 
und vierte Glied bedingen keine Farbenerscheinung; es 
bleibt daher bloss das zweite Glied als Farben gebendes 
