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übrig, und daraus folgt, dass die Interferenzfarben die- 
selben sind wie diejenigen, welche das Polariskop für 
sich allein darbietet. Die Bedingung, dass auch diese 
Farben verschwinden, ist: 
sin. 2(@+ß)sin. 28(1?c0s.2d—i,?sin?d) sin.? ——— br ar zug ea 2 0. 
Dieser Gleichung wird genügt, wenn irgend einer 
der drei Faktoren von sin. ? un für sich verschwin- 
det. Wir sehen aber sofort, dass bloss der dritte Faktor, 
' gleich Null gesetzt, die gewünschte Bedingung liefert. 
Die beiden andern Faktoren dürfen also nicht Null wer- 
den; vielmehr werden wir über « und 8 so zu verfügen 
haben, dass sie möglichst gross werden. Die Farben- 
erscheinung wird dann intensiver, und der Moment wo 
sie verschwindet, lässt sich schärfer beurtheilen. Diess 
ist nun der Fall, wenn 8=45° und «=0 oder 90° ist, 
d. h. wenn der Hauptschnitt des Krystalls im Polariskop 
um 45° gegen denjenigen des Kalkspathrhomboeders ge- 
neigt ist, und wenn die analysirende Polarisationsebene 
mit letzterm zusammenfällt oder senkrecht darauf steht. 
Als Bedingung für das Verschwinden der Farben haben 
wir also: ; 
u = tang.?ö, 
d. h. die Quadrate der Amplituden der beiderlei Licht- 
strahlen müssen sich verhalten, wie das Quadrat der Tan- 
gente des Winkels, welchen die Polarisationsebene des 
Polarisators mit dem Hauptschnitt des Rhomboeders bil- 
det, zu 1. Das Verhältniss der Quadrate der Amplitu- 
den ist aber gleich dem Verhältniss der Intensitäten ; 
“daher erhalten wir auch: 
12 
12 — tang.? d. 
