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x R—V P: + Q: + 2PQ sin. 0. Du point C menons 
CT parallèlement à BQ, et désignons l'angle NCT par E, 
nous aurons sin. 0 — cos. € et R — V4 P2+ Q2+ 0 PQ cos. e. 
En faisant CM —=P, CT — Q et constituant le parallela- 
gramme CMR'T, nous aurons: 
CR’ = P:+ Q° + 2PQ cos. GB, 
qui est l’expression précédente de KR. 
Enfin divisons l’équation 1) par l'équation 2), nous 
aurons : 
LE __.Qcos. 8 PE Q sin. 6 
cot. () @ HOsin (EP), PÉTOfES TE: 
, O sin. 2 
ou tang. HCR = ;-—" : Donc la force À est non 
: P—+ Q cos. 8° 
’ \ 4 . s 
seulement égale à la résultante CR’, mais ‘encore elle 
lui est directement opposée. Par conséquent la force R - 
resteroit la même, si les forces P et Q, sans changer de 
direction, étoient appliquées immédiatement au point C. 
Tab. IL. 
Fig. 5. 
Question IT. Determiner les conditions de l'équilibre 
dans la poulie. 
Supposons que le cercle ABZ représente la poulie, 
P le poids suspendu au centre C de la poulie, et que 
la ligne QABS soit un fil dépourvu d'épaisseur et par- 
faitement flexible. De plus supposons qu'un bout de ce 
fil soit fixé, et que l’autre soit soutenu par une fôrce Q, 
en sorte que la poulie reste en équilibre. Le point fixe 
à ns Os à. 6 Lu ns 
