von A sich bildet und zu schwingen beginnt. Eine solche 
geradlinige Reihe von Schallfasern nennt Bernoulli einen 
Schallstrahl (rayon sonore). Wie man sieht, ist die 
Schallfaser, ihrer Ausdehnung nach, nichts anderes als 
die Wellenlänge. Nach dieser Einleitung errichtet Ber- 
noulli in jedem der Punkte FE....A....E,F, eine 
Senkrechte zur Richtung FF, trägt auf dieselbe als Or- 
dinate die Verschiebung. welche das in diesem Punkte 
befindliche Theilchen erleidet, und sucht die Gleichung 
der durch die Endpunkte dieser Ordinaten bestimmten 
Linie zu berechnen. Bei dieser Berechnung wird ange- 
nommen, dass: 1) die elastische Kraft des Mediums seiner 
Dichte proportional ist; 2) die Verschiebungen der Theil- 
chen gegen die schon sehr kleinen Entfernungen der- 
selben von einander, unendlich klein sind; 3) die be- 
wegenden Kräfte, welche auf ein Theilchen B in ver- 
schobenem Zustande von zwei entgegengesetzten Seiten 
wirken, den Entfernungen umgekehrt proportional sind, 
die dasselbe von den auf seinen beiden Seiten in der 
Faser zunächst liegenden Theilchen hat, eine Annahme, 
welche eine Folge der ersten ist. Für die gesuchte Linie 
kommt Bernoulli leicht auf eine Gleichung, welche mit 
derjenigen der Linie, die eine schwingende gespannte 
Saite bildet, identisch ist. Daraus wird der Schluss ge- 
zogen, dass die Longitudinalschwingungen einer Schall- 
faser von der Länge L unter dem Barometer-Druck B in 
gleicher Weise stattfinden, wie die Transversalschwingungen 
einer homogenen Saite von den gleichen Dimensionen 
und Masse, welche durch ein dem Drucke auf der Faser 
gleiches Gewicht P gespannt ist. In diesem Schlusse 
liegt das Originelle der Bestimmung Bernoulli's '), näm- 
1) D’Alembert sagt in seinen Opuscules mathem. Tome V. 
Seite 138 u. ff., er habe zuerst die Identität beider Aufgaben und zwar 
