lich die Zurückführung der zu lösenden Aufgabe auf das 
Problem der schwingenden Saiten, welches von Taylor 
(1685—1731) in seinem 1715 herausgegebenen Werke: 
„Methodus incrementorum directa et indirecta. London. 40* 
zum ersten Male behandelt worden war. Seither hatte 
der Vater Johannes Bernoullis I., Johann Bernoulli 1. 
(1667—1748) diese Frage weiter erforscht, und 17281) 
eine Formel zur Bestimmung der Anzahl n der Schwin- 
gungen, welche eine durch das Gewicht P gespannte 
Saite von der Länge L und dem Gewichte G, während 
der Schwingungsdauer eines Pendels von der Länge D 
macht, mitgetheilt; diese Formel war: n = x De 
Denken wir uns nun eine Luftfaser von der Länge L, 
dem Querschnitt « und dem specifischen Gewichte d, so 
ist ihr Gewicht G = «.L. d., ist das spannende Gewicht P, 
dem Barometerdrucke gleich, so hat man: P=B..e «., 
wo & das specifische Gewicht des Quecksilbers ist. Ist 
endlich D die Länge des Sekundenpendels, so ergiebt 
sich D — - und die Anzahl der Schwingungen der Luft- 
faser in einer Sekunde ist: 
Di g.B...o. 1 y® 2. 
ee WAND TIT De EBEN N ee 2 
n Y- PR 6 DR L ö 
Nach der Theorie J. Bernoulli’s I. aber, haben sich im 
Augenblicke, wo die erste Schallfaser die n® Schwingung 
beendigt, n Schallfasern gebildet, das heisst es hat sich 
die schwingende Bewegung (resp. der Schall) auf eine 
Länge nL fortgepflanzt, und es ist daher die Fort- 
pflanzungsgeschwindigkeit: 
im Jahre 1747 nachgewiesen; wie man sieht, irrt er sich, und hatte 
Bernoulli 10 Jahre irüher dieses gezeigt. 
’) Comm. Petropol. II. De chordis vibrantibus etc. 
