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natürliche, sowie für dünnere als die natürliche Luft setzen: 
ER 
The 
Ob diese letztere Formel für komprimirte Luft noch 
gültig sei, halte er (D. Bernoulli) für nicht genügend unter- 
sucht; Versuche mit der hier zu verlangenden Genauig- 
keit seien noch nicht angestellt worden; ein einziger 
wäre zur Bestimmung von m nöthig; er sollte aber sehr 
genau und mit stark komprimirter Luft ausgeführt wer- 
den; den Grad der Wärme in der komprimirten Luft 
müsse man aber dabei sorgfältig unveränderlich unter- 
halten. 
Diese Formel nun, bei konstant bleibendem v, drückt 
einfach das Mariott’sche Gesetz aus; sie schliesst auch 
durch die Proportionalität des Drucks x mit dem Qua- 
drate v? das Gay-Lussac’sche Gesetz in sich; in der That, 
man denke sich Luft unter dem Volumen s, dem Druck P 
und dem Wärmezustand, den die Geschwindigkeit v cha- 
an: ; Fake 
rakterisirt;, es ist also z = 
a 
S 
Es werde, ohne Volumenveränderung, v um Av ver- 
mehrt; die elastische Kraft nimmt um 4x zu und man hat 
Aa — ar + v2! 
\ 
Es werde nun das gleiche Luftquantum bei der durch 
v definirten Temperatur auf das Volumen —  zusam- 
v 
mengedrückt; die elastische Kraft wird: 
Pv? 
NA — —mv 
Bei unverändertem Volumen nehme nun v wieder 
um Av zu, so ist die Zunahme der elastischen Kraft 
P 
An, = Fri \aıv + av| 
