Nehmen wir an, dass durch einen beliebigen Reiz eine Abnahme der Ladungen 
in den Molekülen erzeugt ist, so ist klar, dass in Folge dessen eine jede erregte Stelle 
sich negativ gegenüber einer ruhenden verhalten muss. Ein abgeleiteter Längs- und 
Querschnittsstrom wird eine rein negative Schwankung erleiden, die um so stärker 
sein muss, je mehr die Moleküle des abgeleiteten Längsschnittpunktes an Kraft ver- 
lieren. Pflanzt sich die Reizwelle zum Querschnitt hin fort, so nehmen auch bis zu 
diesem die Ladungen der Moleküle ab, aber ist die Welle zum Querschnitt gelangt, 
so kann sie nicht einen Strom in umgekehrter Richtung erzeugen, etwa eine zweite 
positive Phase der Schwankung, weil die Ladungen der Moleküle nach ihren (uerschnitts- 
seiten hin immer die gleichen sind. Befindet sich in Figur 7 das Endmolekül in nega- 
tiver Schwankung, so entsteht dadurch keine Aenderung des durch den angelegten 
Bogen abgeleiteten Stromes, denn dasselbe wendet ja nach beiden Riehtungen hin 
seine negativen Seiten, deren Spannungen auch während der Schwankung immer 
gleichartig bleiben müssen. Wie das Endmolekül verhalten sich aber auch alle 
Moleküle, welche zwisehen Längsschnittspunkt und Querschnitt liegen, so dass das 
Fortschreiten der Reizwelle zum Querschnitt eine zweite Phase der Schwankung 
nieht hervorrufen kann. Dieser Punkt ist für die Beurtheilung unsrer "Theorie von 
Wichtigkeit, namentlich gegenüber der Hermann’schen Contakttheorie. Nach letzterer 
ist schwer einzusehen, weshalb der Längsquerschittstrom nicht eine zweite Phase der 
Schwankung besitzt, denn man sollte meinen, dass die am Querschnitt anlangende 
Reizwelle diesen noch stärker negativ gegen die lebende Substanz machen müsste. 
Man kann nach Hermann sich diesem Einwande nur dadurch entziehen, dass man 
die Reizwelle bis zum Querschnitt allmählig zu Null abnehmen lässt. 
Bei Ableitung zweier Längsschnittspunkte hingegen, haben wir es mit zweien 
Phasen der Schwankung zu thun, von denen jede sich durch die negative Schwankung 
in den Molekülen derjenigen Stelle erklärt, welche sich im Erregungszustande be- 
findet, während sich die Reizwelle über die Faser ausbreitet. Ganz ebenso wird es 
sich bei der Ableitung des parelektronomischen Muskels verhalten, denn das natür- 
liche Ende der Faser reagirt ja ganz ebenso wie der Längsschnitt und die Gesammt- 
schwankung des Muskels ist daher von dem zeitlichen Ablauf der Reizwelle an den 
abgeleiteten Stellen abhängig. 
Die Molekülreihen sind nach unsren früheren Voraussetzungen als polarisirbare 
Leiter anzusehen, welche in einer elektrolytischen Ernährungsflüssigkeit liegen, ver- 
gleichbar dem Metalldraht des Hermann’schen Kernleitermodells. Jetzt aber haben 
wir ihnen noch eine andre wichtige Eigenthümlichkeit zuertheilt. Sie sind nicht nur 
