u 
Tiefen der Erde vorging, wenn sie der damals herrschenden, sogenannten „plutonischen“ 
Schule entgegentrat. Es war in Folge davon sehr erklärlich, dass schon das erste 
derjenigen Bohrlöcher, bei denen eine überdies viel sorgfältigere und mit bedeutenden 
Vorsiehtsmassregeln ausgeführte Reihe von Temperaturbeobachtungen bis in eine un- 
gleich erheblichere Tiefe ausgedehnt wurde, ein grosses Aufsehen erregte, als sich 
bei der Verrechnung eine der Arago’'schen ganz analoge Formel ergab. 
Es muss betont werden, dass sowohl diese beiden, als auch alle übrigen im 
folgenden zu erörternden Formeln nur „empirische“ sind. Sie sind nichts als Versuche, 
die Beobachtungsreihen einheitlich zusammenzufassen, und lassen nur eine beschränkte 
Ausdehnung über die Grenzen der Beobachtung selbst zu; sie dürfen namentlich nicht 
über irgend einen kritischen Punkt, an welchem ein Minimum oder Maximum für die 
Gleiehung sich herausstellt, ausgedehnt werden. Eine Vernachlässigung dieser 
Forderung, welche durchaus in der Natur der Sache begründet ist, hat erfahrungs- 
mässig stets zu völlig verfehlten Schlüssen geführt. 
Der allgemeine Charakter der empirischen Formeln, um welche es sich hier 
handelt, lässt sich durch die Zeichen 
IR ea 
wiedergeben, in welcher Gleichung 7° die (in Graden einer beliebigen Skala aus- 
gedrückte) Temperatur für eine gewisse, in irgend welchem Maasse (jetzt meist in 
Metern) ausgedrückte Tiefe s herrschende Temperatur, 7 die bei einer Tiefe von 
0 Metern herrschende Anfangstemperatur bedeutet. x und y aber durch algebraische 
Berechnungen gefundene und durch die Methode der kleinsten Fehlerquadrate kon- 
trolirte Coöffizienten darstellen, mit welchen zunächst s, dann s? zu multiplieiren sind, 
um den durch Beobachtung gefundenen Werthen (durchschnittlich) möglichst nahe zu 
kommen. Diese Auffassung ist eine so einfache, dass man sich in der That wundern 
muss, wie gegen dieselbe (z. B. im „neuen Jahrbuche für Mineralogie“ u. s. w., 1888, 
I, Corr. S. 180 von Henrich) überhaupt gefehlt werden konnte. Die Beifügung des 
letzten Gliedes ist für alle die Fälle nothwendig, in welchen sich keine einfach mit 
der Tiefenzunahme proportionale Steigerung der Temperatur vorfindet, sondern die 
letztere entweder hinter der einfachen oder linearen Zunahme zurückbleibt oder ihr 
voraneilt. Eine im nämlichen Verhältnisse mit der Tiefe wachsende Wärme würde 
bedingen, dass das letzte Glied gleich Null wird. 
Es hat sich nun für alle die Fälle, in welchen nicht ein nachweislicher Fehler 
in der Aufstellung der Formel vorhanden ist, stets gezeigt, dass die Rschnung für 
das letzte Glied einen negativen Werth ergab, dass also die Temperaturzunahme 
