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conservent évidemment un intérêt qualitatif, mais il semble qu'au 

 point de vue quantitatif, dans le dispositif assez rudimentaire employé 

 parlai, l'ordre de grandeur des faits à observer pouvait bien être infé- 

 rieur à l'approximation expérimentale. 



2" Objection physiologique. — Les expériences de Ranvier sont faites 

 au simple examen oculaire. Or si le passage du muscle par un stade 

 homogène a une durée inférieure à la persistance rétinienne des 

 images, les modifications des spectres pourraient passer inaperçues : 

 beaucoup de choses peuvent se modifier en moins d'un dizième de 

 seconde dans une contraction musculaire ! L'enregistrement paraît 

 absolument indispensable à une telle étude. 



Que peut-on attendre de l'examen des spectres de dilfraction des 

 fibres musculaires ? La théorie du problème qui nous intéresse n'a pas 

 été, à ma connaissance, envisagé jusqu'ici dans les formes particu- 

 lières qui s'appliquent au muscle. Le problème qui s'en rapproche le 

 plus — et qui en est encore assez éloigné — est celui des réseaux plans 

 construits avec une machine à diviser qui possède une erreur pério- 

 dique : nous reviendrons plus loin sur les travaux de Rowland et de 

 Cornu à ce sujet. Pour le moment nous allons donner de nos réseaux à 

 lois périodiques une théorie élémentaire d'après la méthode de calcul 

 bien connu de Babinet Nous envisagerons ensuite divers points de 

 détail que cette méthode ne précise pas. Les résultats de nos mesures 

 seront donnés au courant de l'exposition. 



Théorie élénieiitaîre de^» pliénoniènes «le <liffi*aetîoii 

 (laii!^ les réseaux à plusieurs systèmes «rintervalies 

 fondamentaux. — a) Réseaux à deux syslèmes d'intervalles fonda- 

 mentaux. — Soit un réseau formé de l'alternance régulière de deux 

 intervalles fondamentaux, « + ô = ,^, et rf + c = p ; A et rfétant les traits 

 opaques du réseau, a et c les intervalles (Hg. 33 6) Etsoit une onde lumi- 

 neuse plane incidente, parallèle au plan du réseau, l'onde dilfractée «L, 

 faisant un angle ^ avec le réseau. 



La ditïérencede marche entre la portion de l'onde issue deo et celle 

 issue de i: sera : 



Al = cL z= u. sin . 



La différence entre l'onde issue de a et celle de la fente suivante 

 homologue a^ sera : 



Aj = (a + p) sin rj. 

 De même de proche en proche pour les fentes suivantes, on aurait : 



A3 = ici]!. + p) sin ^ 



