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conserve, si l'on a dépassé des limites d'élasticité données, une certaine 

 déformation permanente, avec une certaine biréfringence résiduelle. Le 

 sj'stème présente une sorte d'hystérésis, tout se passe comme s'il était 

 trop visqueux pour revenir immédiatement -à son état primitif: le fait 

 de le chauffer peut diminuer le frottement interne, par conséquent 

 l'espace de temps dans lequel l'équilibre définitif — le zéro de tension 

 et de biréfringence — peut être atteint (1). Le caoutchouc avec sa défor- 

 mation permanente est en état d'équilibre instable, et la variation qu'il 

 elfectue pour atteindre sa position d'équilibre stable est sulfisamment 

 indépendante de celle qui lui imposerait son coefficient de dilatation 

 thermique. Quoique dépendant jusqu'à un certain point de la tempéra- 

 ture elle est nécessairement irréversible vis-à-vis de celle-ci et il ne peut 

 reprendre son équilibre et sa biréfringence instables que s'il intervient 

 une nouvelle force étrangère au système (2). La biréfringence est alors 

 la traduction optique de cet équilibre instable, et du phénomène irréver- 

 sible qui peut le suivre. 



Le cas du cristal, biréfringent naturel, au contraire est très différent, 

 étant donné qu'il est, lui, en équilibre stable, et que dans une certaine 

 limite tout au moins, les variations que peut lui imposer la dilatation 

 thermique, sont parfaitement réversibles. Dans un cas la biréfringence 

 est un des phénomènes primordiaux (|ui nous tiennent au courant des 

 détails intimes du mécanisme de la contractilité, dans l'autre elle peut 

 n'être qu'une sorte d'épiphénomène. 



Il y aurait beaucoup d'objections de détail à faire aux recherches 

 d'Engelmann, dont plusieurs soulèvent des controverses ; nous les exa- 

 minerons au courant de l'exposition de nos expériences lorsque l'occa- 

 sion s'en présentera. 



Les trois théories fondamentales que nous venons de voir — celle de 

 la biréfringence naturelle des muscles (Briickc), celle de la biréfringence 

 accidentelle de tous les organes contractiles (Engelmann). celle de la 

 non anisolopie des muscles et des divers autres corps s'éclairant entre 

 niçois croisés (Rouget) — ont eu une fortune très inégale. 



Les recherches de quelques auteurs, Newmann (1879), Nasse (1882), 

 Hermnnn (1880), Schipilolf et Danilewski (1881), etc., ont apporté un 

 certain nombre d'arguments à la première ; Ranvier (1880). indépen- 

 damment d'Engelmann, puis celui-ci et ses élèves (von Ebner, 1882) ont 



1 . L'expérience est, facile à faire avec du « Para » pur. 



2. Lii pliase de rohichement d'un muscle conlracté, c'est-à-dire son retour 

 au repos, serait donc, fl'après celle tiiéorie, celle qui nécessilerail les écliau- 

 ges d'énergie les plus considérables, ce qui se conçoit assez difficilement. 



